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jenigen Stellen, wo dasselbe = 0, 1d, 2 d, 3 d u. s. w., wird der ganze Aus- 
druck Null, und die Platte erscheint dunkel (in m, 0, q, 5). An denjenigen Stel- 
len, woD = '!,, d, 17, d, 2'/, d ete., erhält der Ausdruck seinen höchsten 
Werth, nämlich Y, a’ (in n, p, r); sie zeigen die halbe Helligkeit des von dem 
Polarisator kommenden Lichtes, während die andere Hälfte der Lichtmenge durch 
Interferenz in der andern Schwingungsebene des Analysators sich vollständig ver- 
nichtet. In Fig. 18 B ist die Intensitätscurve für homogenes Licht dargestellt, wie 
sie dem nebenstehenden Keil entspricht. Fig. 18 C zeigt die keilförmige Platte 
von der Fläche. 
Was hier von den verschieden dicken Stellen einer keilförmigen Platte aus- 
gesagt wurde, das gilt auch für verschiedene Platten von ungleicher Dicke des- 
selben Crystalls. Dabei wird natürlich vorausgeselzt, dass alle übrigen Verhält- 
nisse sich gleich bleiben, d. h. dass die Flächen die gleiche Neigung zu den op- 
tischen Axen zeigen und die homologen Schwingungsebenen die gleichen Win- 
kel mit den beiden Prismen bilden. 
V. Zwei übereinander liegende anisotrope crystallähnliche Körper, 
mit homogenem Lichte beobachtet. 
Legt man zwei doppelbrechende Körper über einander und beobachtet man 
dieselben mit homogenem Lichte, so wird die Intensität des Bildes bedingt durch 
die Phasen, in welchen die beiden Strahlen den einen und andern Körper verlas- 
sen und durch die Winkel, welche ihre Schwingungsebenen unter einander und 
mit denen der beiden Prismen bilden. Die allgemeine Behandlung dieses Problems 
hat für unsere Zwecke keinen Werth; dagegen sind einige specielle Fälle von 
Wichtigkeit. — Wenn die beiden doppelbrechenden Körper so über einander liegen, 
dass die homologen Schwingungsebenen zusammen treffen, so wird der Phasen- 
unterschied der in den beiden Ebenen schwingenden Strahlen erhöht; er ist gleich 
der Summe der Gangunterschiede, den der eine und der andere Körper für sich 
allein geben würde. Zwei Platten des nämlichen Crystalls wirken wie eine ein- 
zige Platte, welche die Dicke jener beiden hat. Die Lichtintensität, welche ein 
homogener Strahl mit dem ersten und mit dem zweiten Körper allein gibt, ist 
J? —= 2aSin? e Cos?e (1 — Cos d,) und J,? — 2aSin?e Cos? e (1 — Cos d,,). 
Die Intensität, welche beide Körper über einander gelegt geben, ist 
J? — 2aSin?e Cos’e[l — Cos(d, + Ö,,)] 
Liegen hingegen die beiden doppelbrechenden Objecte so auf einander, dass 
die heterologen Schwingungsebenen sich entsprechen, so wird der Phasenunter- 
schied vermindert, Die Componente eines homogenen Strahls, die sich im ersten 
Körper schneller fortpflanzt, wird im zweiten verlangsamt; und umgekehrt wird 
die im ersten Körper langsamere Componente im zweiten beschleunigt. Der Pha- 
senunterschied ist die Differenz der Gangunterschiede des einen und andern Ob- 
