— HA — 
e - 
jectes; zwei Platten des nämlichen Crystalls wirken wie eine einzige, die bloss 
die Mächtigkeit der Dickendifferenz hat. Die Intensität eines Lichtstrahls ist 
®=2aSin: e Cos?e[l — Cos (d, — Ö,,)]. 
a) Bestimmung der Lichtintensität, welche zwei gleiche Körper geben. 
Ein besonderer Fall ist ferner der, dass 2 doppelbrechende Körper von ganz 
gleicher Natur und gleicher Dicke mit verschiedenen Winkeln der Schwingungs- 
ebenen über einander liegen. Es ist die Frage, bei welcher Stellung zu den bei- 
den Prismen (Polarisator und Analysator) die Beleuchtung am intensivsten ist. In 
Fig. 36 ist r der senkrecht sich fortpflanzende Strahl, der von dem Polarisator 
kommt und in der Ebene AA, schwingt, mit der Oscillationsweite ra. In dem 
ersten doppelbrechenden Körper wird er auf dessen Schwingungsebenen CC, und 
DD,, welche um den Winkel & von denen der Polarisationsprismen abstehen, über- 
tragen. Die beiden Componenten haben die Oscillationsweiten rc = ra.Sin € 
und rd = ra.Cose Beim Eintritt befinden sie sich natürlich in der 
nämlichen Phase; nachdem sie durch den Körper hindurch gegangen sind, haben 
sie den Phasenunterschied d erreicht, indem der in CC, schwingende langsamer 
sich fortpflanzende und mit kürzern Wellen begabte Strahl dem andern um diese 
Grösse vorausgeeilt ist. Sie treffen nun die zweite doppelbrechende Substanz mit 
den Schwingungsebenen FF, und GG, an, welche um den Winkel 7 von GC, 
und DD, entfernt sind. Es wird also jeder Strahl wieder in zwei Componenten zer- 
legt, rc in re und rg, rd in rf und rh. Beim Eintritt in die Schwingungsebene FF, 
interferiren re und rf, in GG, dagegen rh und rg. Die Vihrationsintensität (J,) des 
resultirenden, in F F, schwingenden Strahls — V (re)? + (aD? + 2re.rf. Cosd. 
re = rc.Cosn —= ra.Sine Cosn; ff =rd.Siny = ra.Cose Sinn. Man 
hat also, wenn man zugleich statt der Oscillationsweite ra die Vibrationsintensi- 
tät a setzt, 
A V:. Sin? Cos’n + a? Cos’e Sin’n + 2a’Sine Cose Sinn Cosn Cosd. 
Die Vibrationsintensität (J,,) des resultirenden in GG, schwingenden Strahls — 
V (rg)? + (rh)? — 2.rg.rh.Cos d; der Phasenunterschied ist durch die Ueber- 
tragung hier d + 180° geworden (Pag 25 Anm.). rg=rc.Snn=ra.SineSinn 
und rh = rd.Cosn = ra.Cose Cosn. Also 
I a — V* Sin? e Sin? n + a? Cos? e Cos? n — 2a? Sin e Cose Sinn (Cosn Cosd. 
Die beiden Strahlen J, nnd J,, gehen durch den zweiten doppelbrechenden 
Körper hindurch und werden im obern Prisma analysirt; der in der Ebene FF, 
schwingende pflanzt sich langsamer fort und hat kürzere Wellen. Der Phasenun- 
terschied, der zwischen ihnen beim Eintritt in den zweiten Körper besteht, lässt 
sich aus den Vibrationsintensitäten und aus dem Gangunterschied d berechnen. 
Es versteht sich, dass die beiden Componenten re und rg in der gleichen Phase 
A 
