sich befinden wie rc. Der Phasenunterschied zwischen dem aus der Interferenz 
von re und rf resultirenden Strahl und dem ersten interferirenden Strahl (re) sei 
y, so ist (Pag. 22) 
Sin y = nn = ‚aCos e Sinn Sind und 
’ J, 
re + rf.Cosd aSine Cosn + alCose Sinn Cos d 
Cos yv= EL ae — , \ sc 
Der Phasenunterschied zwischen dem aus rg und rh resultirenden Strahl 
und dem ersten interferirenden Strahl (rg) sei 4, so ist 
ae — rh. Sin d N, 2a Cose Cosn Sind 
” 3 
rg — ıh.Cosd __ aSine Sinn — alose Cosn Cosd 
er Fe # R 
Es sei nun die Phase des Strahls rd in dem Moment, wo er als Componente 
rf in FF, eintritt, — x, so sind die Phasen von re und rg der beiden Compo- 
nenten von rc, beim Eintritt in FF, und 66, = y + ö, und die Phase von 
rh = % + 180° (sie wäre wie die von rf = y und würde von rg um d ab- 
weichen, wenn nicht bei der Uebertragung ihre Differenz um + 180° sich geän- 
dert hätte). Die Phase des resultirenden Strahls J, sei = x, die von J, = 4; 
sy istxy+d—x»=yud somit «= y-+ d — y, fenery+d— 4 
=4ywdA=%-+ d— %, — beides in Betracht, dass y und $ mit Rück- 
sicht auf re und rg bestimmt wurden. Es ist also der Phasenunterschied von J, 
undJ, ze —-iIi=4%-—0. 
Cops Hu 
Wenn die beiden Strahlen J, und J,,, welche in den Schwingungsebenen des 
zweiten Körpers durch Interferenz entstehen und mit einem Gangunterschied $ — y 
beginnen, durch denselben hindurch gegangen sind, so hat sich ihr Phasenun- 
terschied um d gesteigert und beträgt somit 4 — y + 6. Ich habe angenom- 
men, dass der langsamer sich fortpflanzende Strahl, welcher mehr und kürzere 
Wellen macht, im ersten Körper in C C,, im zweiten in FF, schwingt. Würde 
in FF, der schnellere Strahl oscilliren, so betrüge der Gangunterschied zulezt 
3—y—0. 
Endlich werden die beiden Strahlen J, und J,,, welche aus dem zweiten doppel- 
brechenden Körper heraustreten, auf die Schwingungsebenen AA, und BB, des 
obern Prisma’s übertragen und dabei jeder wieder in zwei Componenten zerlegt. 
J, (von FF, herkommend) hat auf BB, die Componente J, Cos (e + n), auf 
AA, die Componente J, Cos (90° — e — n) = J, Sin (e + n). J„ (von 
G G, herstammend) erscheint auf AA, als J, Cos (e + n), auf BB, als 
J,, Cos (90! —e—n) = J,, Sin (e-+n). Der aus den beiden in BB, interfe- 
rirenden Strahlen resultirende Strahl hat die Vibrationsintensität 
+ 2J,J,,Sin (e + n) Cos (e+n) Cos (9 —y +0) 
