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” = J?Cos’(e + n) +], Sin’(e + n) 
+ 2J,J,Sin(e + n)Cos(e + n) Cos (+ —y-+ 0). 
Cos($—y+6)=Cosy Cos4Cosd + Siny Sin $ Cos d — Cosy Sin $ Sin d 
—- Sin y Cos # Sin d. Wenn man für J, und J,, für Sin y, Cosy, Sin $ und Cos 4 
die Werthe (Pag. 37, 38) einsetzt, so hat man für die Lichtintensität 
= | Sin? & Cos?n + Cos? & Sin? n +2 Sine Cos e Sin n Cos n Cos Ö } Cos?(£+n) 
1 | Sin? e Sin? 7 + Cos? e Cos?n — 2 Sin e Cos e Sin n Cos n Cos öl Sin (£+ n) 
2 Sin? & Sinn Cosn Cosd + Sin e Cose Sin? n Cos? d 
— Sine Cose Cos’n Co?d — Cos’e Sinn Cosn Cos’d 
— (os?e Sinn Cos ySin?d Cosd + Sine Cose Cos?n Sin? d 
+ Cos?e Sinn Cosn Sind Cosd+-Sin e Cose Sin? n Sin? d 
— (os e Sinn Cosn Sin? d Cos d N Sin(e + n)Cos(e + n). 
Dieser ganze Ausdruck lässt sich auf folgenden reduciren. ! 
(1) lch lasse die Ausführung der weitläufigen Reduction-als eine rein mathematische 
Operation weg. 
Ich habe bei Berechnung der Lichtintensität angenommen, dass die aus den Schwing- 
ungsebenen des ersten Körpers (Fig. 36, GG, und DD,) in den zweiten (in FF, und 66,) 
eintretenden Strahlen daselbst interferiren, dass somit aus den 4 Gomponenten 2 Strahlen 
resultiren, welche mit einem gewissen Phasenunterschied beginnen, denselben um Ö ver- 
mehren und schliesslich auf die Schwingungsebene des analysirenden Prisma’s übertragen 
interferiren. Die Rechnung folgt auf diesem Wege dem Prozesse, der in Wirklichkeit statt 
hat, Schritt für Schritt. Wir können, ohne das mechanische Problem zu alteriren, auch 
jeden Strahl gesondert bis in das obere Prisma verfolgen und dort erst die Interferenzen 
eintreten lassen. Die Rechnung wird etwas einfacher; das Resultat muss das nämliche 
sein. Bei dieser Betrachtungsweise lassen wir also den vom polarisirenden Nicol kommen- 
den Strahl ra (Fig. 36) sich beim Eintritt in die Schwingungsebenen des ersten Körpers 
in die Strahlen rc und rd, diese letztern beim Eintritt in den zweiten Körper einerseits in 
re und rg, anderseits in rf und rh theilen; endlich werden im analysirenden Prisma re in 
ri und ın, rf in rk und ro, rg in rl und rp und rh in rm und rg zerlegt. 
Es gelangen also auf die Schwingungsebene A A, des Analysators die 4 Gomponenten 
ro, rg, rn und rp, auf die Schwingungsebene BB, die 4 CGomponenten rk, rl, ri und rm, 
Halten wir uns vorläufig an die letztern. Um sie interferiren zu lassen und den aus ihnen 
resultirenden Strahl zu bestimmen, müssen zuerst ihre Phasen festgestellt werden. Beim 
Eintritt in die Schwingungsebenen GC, und DD, befinden sich re und rd in der nämlichen 
Phase; beim Austritt besteht zwischen ihnen ein Phasenunterschied = Ö, indem rc um so 
viel vorausgeeilt ist. Wenn also rd z Wellenlängen durchlaufen hat, so kommt auf re die 
Zahl von z -+- ö Wellenlängen; oder p (rd) d. h. die Phase von rd = x und p (re) = 
z +0. Nehmen wir den Ausgangspunkt der Schwingungen in der Ebene AA, auf der 
Seite von A an, so wird er sich für GC, auf der Seite von Ü und für DD, auf der Seite 
von D befinden. re und rg, die beiden Gomponenten von rc, befinden sich beim Eintritt in das 
zweite Object in der nämlichen Phase wie der austretende Strahl re, nämlich in in Phase 
z + Ö. re macht in der Ebene FF, wieder z + 9, dagegen rg in der Ebene 66, nur x 
Wellenlängen, indem sie eine Phasendifferenz von Ö erlangen. Beim Austritt ist also die 
Phase von re oder g (re) — 27 + 20 und p (rg) = 2% + d, wenn die Schwingungs- 
nullpunkte, übereinstimmend mit €, für die Ebene FF, auf der Seite von F und für 66, 
auf der Seite von G, sich befinden. 
