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= 3% Sin? 2n(1 — Cosd) + 3 Cos?n Sin? d [Cos2n — Cos (4e + 2 n)] 
In gleicher Weise lässt sich die Intensität des durch die Schwingungsebene 
AA, des analysirenden Prisma’s aufsteigenden und für das Auge verloren gehenden 
rf und rh haben beim Eintritt in ihre Ebenen die gleiche Phase wie der austretende 
Strahl rd, von welchem sie herstammen, nämlich x; beim Durchgange durch das zweite Ob- 
jeet erreichen sie ebenfalls eine Differenz — d und beim Austritte ist 9 (ef) = 2x + ® 
und p (rh) = 27, wenn die Ausgangspunkte der Schwingungen, entsprechend D, sich auf 
der Seite von F und G befinden. Da aber für die Gomponente rg der Oscillationsnullpunkt 
bereits auf der Seite von @, angenommen wurde, so muss derselbe auch für rh beibehalten 
werden, und es ist demnach g (rf) = 2% + d und 9 (rh) = 2x -+ 180° 
Bei der Uebertragung auf die Schwingungsebene BB, fallen die Nullpunkte von F und 
von G, übereinstimmend auf die Seite von B, und es verändern sich somit die Phasen der 
4 Strahlen nicht Man hat demnach 9 (ri) = g (re) = 2x + 2d: p (rl) = g (rg) = 
2x-+ 0; (rk) = plrf) =2% +6; p (rm) = p (rh) + 180° = 2%-+180%. Da es 
sich nur um die Phasenunterschiede handelt, so kann man überall 2% weglassen und es 
ist p (ri) = 20; p(rl) = d; p (rk) = d; p(rm) =-+ 180%. Von den 4 Strahlen ist ri 
durch zwei Ebenen langsamerer Fortpflanzung, rl und rk durch je eine Ebene langsamerer 
und je eine schnellerer, rm durch 2Ebenen schnellerer Fortpflanzung gegangen; und ausser- 
dem wurde der letztere Strahl durch die Uebertragung um 130° von dem gemeinschaftlichen 
Ausgangspunkt der drei übrigen entfernt. 
Wir können nun nicht alle 4 Strahlen in der Rechnung gleichzeitig interferiren lassen, 
weil dafür die Formel mangelt; aber wir können sie paarweise in beliebiger Gombination 
vereinigen. Am einfachsten ist es, wenn einerseits die beiden gleichphasigen Gomponenten 
(rl und rk) zusammen treten. Die Vibrationsintensität des aus rl und rk resultirenden 
Strahls ist 
u (er)? £ (rk? + 2rl.rk 
— V Sin?e Sin?7 Sin?(e-+ 7) -+ Gos?e Sin’ 7 Gos’(e + n) 
-+2Sine Cose Sin 7 Sin(e + n) Cos (e + n)- 
Die Vibrationsintensität der Resultante von ri und rm ist (da der Phasenunterschied 
2 d + 180° beträgt): 
me AG; + (rm) — 2ri.rm.Cos2Ö 
= V Sin?e Gos’7 Gos?(e-+n) + Gos’e Gos?n Sin? (e+n) 
— 2Sine (os e Cos?n Sin (e-+n) Cos (8 + n) (os 20. 
Die Phase der Resultante J, ist die nämliche wie die ihrer beiden Componenten, näm- 
lich x; diejenige des Strahls J, sei 4. Der Phasenunterschied zwischen J., und der ersten 
seiner beiden Gomponenten (ri) = $, aloA=x%-+ 9 — %; und A — x (der Phasenun- 
terschied zwischen J, und J,) = öd — % oder % — Öd. Für % haben wir aber die 
Formeln 
Sin $— —rm.Sin2d __ — Cose Cosn Sinte -+ n) Sin2 
2 En; 3, 2 Jr 
dis & ri — rm Cos2d _ Sinz Cosn Cos(e +7) — (os e Cosn Sin (e + 7) los? 
n J,, SE J, >. 
Die Vibrationsintensität des aus J, und J,, resultirenden Strahls beträgt 
Piz V’+ + 3, 23,9, Cos ($ — 9) 
