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Strahls berechnen. Die auf den Schwingungsebenen FF, und GG, (in Fig. 36) 
interferirenden Strahlen haben die Vibrationsintensitäten J, und J,,.. Die Compo- 
nenten dieser beiden Strahlen, auf der Ebene AA, interferirend, geben eine Resul- 
tante mit der Lichtintensität 
K’ = Sin (£e+ 7) + J,, Cos® (£-+n) 
—2J,J,, Sin(e-+ n)Cos(e+n) Cos ($ — y-+0). 
Der dritte Ausdruck ist negativ, weil hier der Phasenunterschied $—y-+0d + 180° 
beträgt. Die Nullpunkte der Schwingungsphasen von J, und J,, befinden 
sich nach der Annahme auf der Seite von F und G,; bei der Uebertragung auf 
BB, fallen sie auf die nämliche Seite und der Phasenunterschied wird nicht ge- 
ändert. Bei der Uebertragung auf AA, dagegen trifft der Nullpunkt für J, von 
der Lage F in die Lage A, derjenige für J,, von G, nach A,. Auf den Null- 
punkt A bezogen ändert J,, seine Phase um 180° und der Phasenunterschied 
wird y— 3 + d + 180°. Werden für J, J,, $ und y die Werthe einge- 
führt und die Reduktion vorgenommen, so erhält man 
K®—=1—14Sin®2 (1 — Cos d) — 4 Cos? n Sin? d [Cos2?n — Cos(4e+-2 n)].! 
und die Lichtintensität 
® = J2 + 13,+ 2), J, Cos (d — 9). 
Diese Formel wird am leichtesten so umgebildet, dass man für Cos(ö — #) setzt 
Gosdö Cos$ + Sind Sin‘# und dafür sowie für J, und J,, die Werthe einführt. Man 
hat dann 
3” —= Sie Sinn Sin®(e + rn) + Cos?e Sin?n Cos?(e + n) 
+ 2Sine Cose Sin?n Sin(e + n) Gos(e + n) + Sin?e CGos?n Gos?(e -F 7) 
+ Cose Cos?n Sin’ (e + 7) — 2 Sin e Gose Cos’n Sin(e + n) Cos (e + n) Cos 26 
+ 2[Sine Sin 7 Sin (e-+ 7) -+ Cos e Sin 7 Cos (e + n)] [Sin e Cosn Cos(e + m) Cos d 
— Cose Cosn Sin (e + m) Cos ö Gos 20 — (os e Cosn (Sine -— n) Sin d Sin 2 0] 
Die Reduction ergibt übereinstimmend mit dem oben auf anderm Wege gewonnenen Resultate 
J = ! Sim 2n7(1 — Cosd) + 4 Cos®’n Sin? d [Gos?n — Gos4e + 2 n)]. 
(1) Wenn man die Componenten bis in das obere Prisma gesondert verfolgt, so -hat 
man auf der Schwingungsebene A A, die Strahlen ro, rg, rn und rp. Wird der Phasen- 
nullpunkt auf der Seite von A angenommen und die Phase der Gomponente ro (welche 
durch eine Ebene langsamerer und durch eine solche schnellerer Fortpflanzungsgeschwin- 
digkeit gegangen ist) = % gesetzt, so ist die Phase von rg = „— Ö, die von m=xy- 
und die von rp = % + 180°. Lässt man nun dieGomponenten ro und rp, ferner rq und 
rn interferiren, so beträgt die Vibrationsintensität der Resultante von ro und rp 
J. = Vo + (rp)? — ?ro.rp 
= V Cos? e Sin? Sin? (e-+ 7) + Sin? e Sin? Cos?’(e + n) 
— 2 Sin eCose Sin? n Sin(e+ 7) Gos(e-+n). 
Die Vibrationsintensität des aus rg und rn resultirenden Strahles ist 
—= V ı»’ —+ (rg)? + 2rn.rg Gos? ) 
== Ver: Gos’n Sin®(e-Fn) + Lose Gos’n Gos’(e + n) 
fe - 2Sine Gose Gos?7 Sin(e-+ 7) Coste + n) os 20. 
Der Phasenunterschied zwischen J, und dem ersten interferirenden Strahl ro ist Null; 
derjenige zwischen J,, und dem ersten interferirenden Strahl rn ist #, vorausgesetzt dass 
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