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Dieser Ausdruck gibt also die Menge des im obern Prisma verschwindenden 
Lichtes. Vergleicht man denselben mit der Lichtmenge, die ins Auge gelangt 
(J? auf Pag. Al), so ist sogleich klar, dass beide zusammen = 1 sind, d. h. dass 
die Summe genau der Lichtintensität entspricht, welche von dem polarisirenden 
Prisma geliefert wird. — Die bisher durchgeführte Berechnung von J* und K’ 
stützt sich auf die in Fig. 36 gegebene Construction. Sie gilt aber auch für 
jede andere Construction, d. h. für jede andere Stellung der Schwingungsebenen 
der Objecte zu den Ebenen der beiden Polarisationsprismen. Dabei ist es, wie 
ich früher zeigte (Pag. 25), von allgemeiner Gültigkeit, dass von den 4 Compo- 
nenten zweier rechtwinklig polarisirter Strahlen auf einem andern Axensystem 
3 auf die nämliche, 1 auf die entgegengesetzte Seite fällt oder mit andern Wor- 
ten, dass 3 ihren Phasenunterschied behalten, 1 ihn um 180° ändert. Dies ge- 
schieht bei der Uebertragung von CC, und DD, auf FF, und GG, und bei der 
Uebertragung von FF, und GG, auf AA, und BB,. Die Ausgangspunkte für 
die Phasen können beliebig angenommen werden; sie müssen aber in gleicher 
Weise, wie die Componenten, auf ein anderes Axensystem übertragen werden. 
Ob die Resultante nach der einen oder andern Seite falle, ist gleichgültig, da ihre 
Wirkung immer in dem Phasenunterschied gegeben ist. — Es ist ferner noch kaum 
nöthig zu bemerken, dass die Winkel (e und „„) zwischen der Abseisse (B B,) 
und den beiden homologen Schwingungsebenen (CC, und FF,) wie es für Fig. 
36 geschehen ist, auch bei jeder andern Construction immer positiv d. h. in der 
gleichen Richtung genommen werden müssen '. Wenn man einen dieser Winkel 
in entgegengesetzter Richtung ablesen oder wenn man & und 7 durch die hetero- 
logen (statt durch die homologen) Schwingungsebenen der beiden Körper bestim- 
die Nullpunkte von J, und J,, sich auf der Seite von A befinden. Man hat nun für die Be- 
stimmung von & die Formeln 
rq.Sin 2d Cos e Gos n Cos (e + 7) Sin 2 d 
Sin = I Be j 
rn + rqg.Cos 20 Sine Cosn Sin(e + 7) + Cose Cosn (os (e -+ n) Cos 2 d 
Cs + = Ei; == J Die 
Die Phase von J, ist x = y. die von J, sei /; die Differenz zwischen beiden ist = 
= —6 (wel —=y-+ 09 — 4). Die Lichtintensität des aus den Gomponenten 
ro, rq, rn und rp resultirenden Strahls ist also 
R=»2,+%,+2JJ,Co($ — 9) = Core Sin Sim(e+ 7) 
-r Sin? e Sin 7 Gos(e + 7) — 2 Sin e Gos e Sin?n Sin (e + n) Cos (e + n) 
+ Sins Gos’n Sin’ (e + 7)+ Cos?e Cos?n Cos’(e + n) 
-- 2Sine Cose Cos®?n Sin(e + n) Cos(e + n) os? Ö 
+ 2 [lose Sinn Sin (e -+ 7) -—- Sin e Sin 7 Cos (e + )] [Sin e Cos7 Sin (e-+m) Cos ö 
+ Cose Cosn Gos (e+n) Cosöd Cos2d-+ Cose Cosn (os(e-+7) Sin d Sin 20] 
=1— 3 Sin?27 (1 — os d)—! (os? n Sin? ö [Cos?7 —Cos (4e+2n)]. 
(1) Um diess anschaulich zu machen, mögen noch die beiden Gonstructionen in Fig. 29 
und 25 als Beispiele dienen. In Fig. 29 folgt auf BB, (von B ausgehend) zuerst FF, dann 
CG,, in Fig. 25 zuerst GG, dann DD,. 
Wenn man die Interferenz erst im obern Prisma (auf der Ebene BB,) eintreten lässt, 
so hat man für die 4 Strahlen in Fig. 29 folgende Phasen. Beim Austritte aus den Ebenen 
