men wollte, so würde man für die Intensität des ins Auge gelangenden Licht- 
strahls andere Formeln erhalten. 
des ersten Objectes CC, und DD, ist die Phase von re oder $ (rc) =y-+Ö und g (rd) =y, 
wenn die Ausgangspunkte sich übereinstimmend mit A auf der Seite von G und D befinden. 
Die beiden Componenten von re sind re und rg; sie haben anfänglich die gleiche Phase 
wie rc, nämlich +6. Nachdem sie durch das zweite Object hindurchgegangen, ist die 
Phase von re oder g (re) = 27-26 und $ (rg) = ? +6, wenn die Nullpunkte der 
Oscillationen entsprechend G auf der Seite von F und G@ angenommen werden. rf und rh 
befinden sich ursprünglich in der Phase %, wie der sie erzeugende Strahl rd, wenn die 
Ausgangspunkte von D auf @ und F, übertragen werden. Beim Austritt aus dem zweiten 
Object ist x (f)= 27-0 und p (rh) = 2 z. Wenn aber rf auf den Nullpunkt F bezogen 
wird, wie diess mit re geschehen ist, so ist  ((f) = 2% + Ö -+ 180°. Bei der Ueber- 
tragung auf die Schwingungsebene des obern Prismas BB, fällt der Nullpunkt von F auf 
die Seite von B, von D auf B,; um alle Gomponenten auf den gleichen Ausgangspunkt B 
zu beziehen, müssen daher die zwei Strahlen der Schwingungsebene DD, ihre Phasen um 
180° verändern. Es ist somit 
e)=P(r)=2y7+2 9; yCk)=SYPlf)=2%+d+ 180°; 
PD=F(rg) +180°=2%+9d+180°%; ylrm) = p (rh) +180°=27+ 180°. 
Wenn man überall 2 z weglässt, so hat man 
p(i)= 26; glrk)=8d+ 180%; plrl) =d + 180°; p (rm) =+ 180°. 
Die Phasendifferenz zwischen rk und rl ist demnach o und diejenige zwischen ri und 
rm ist 20-+ 180°. Daraus folgt 
J,2 = (rl)2+ (rk)®+2rl.rk = Sin? Sin? Sin? (e-+n7)+ (os? e Sin? 7 Cos? (e+n) 
—+2Sin eCos e Sin? Sin (e+ 7) Cos (e+n); 
J,2 = (ri) + (rm)®—2ri.rınm Gos2d = Sin? e Cos?n7 los? (e+n) + (os? e Gos?n Sin? (e+n7. 
+2 Sin elos eCGos?n7Sin(e+n) Gos (e-+n) Gos?26) 
Der Phasenunterschied zwischen dem resultirenden Strahl J, und einer seiner Gom- 
ponenten (rl oder rk) ist 0, weil p (rl) — y (rk) =0 ist. p (ri) —P (J,) sei #; so ist, weil 
y @)=5+180% und Fri) 20, p(J,) -F(,)= $— + 180°. 
Man hat für die Interferenz von J, und J,, demnach = J,?-+J,2— 2 J,J,, Cos (I —0). 
Der Werth von $ ist bestimmt durch die Formeln 
il. 20 i—rm.C 
Sn$ = u zu und Cos a 
Wenn die Rechnung in der oben angegebenen Weise ausgeführt wird, so erhält man 
J?= , Sin?2 7(1—Cos ö) +4 Cos? nSin? 0 [Cos2 7 -- Cos(4e-+27)] 
In Fig. 25 folgt aufBB,, von B ausgehend, zuerst GG, dann DD,. Man erhält für die 
4 auf die Ebene des obern Prisma’s übertragenen 4 Gomponenten folgende Phasendifferenzen. 
Beim Austritt aus dem ersten Object ist p (rc) =4-+ und y (rd) =x, wenn die Null- 
punkte auf der Seite von G und D sich befinden. Beim Austritt aus dem zweiten Object 
ist g(re)= 24425; plrg) =24-+9; yll)=2 7-0 und p(rh) = 2% -+ 180°; wenn die 
Ausgangspunkte der Schwingungen auf der Seite von F und 6, liegen. Wird beim Ueber- 
tragen auf BB, der Ausgang wie gewöhnlich in B angenommen und überall 2 x weggelas- 
sen, so hat man g (ri) = 2Ö+ 180°; P(rl)=d +180; p (rk) = d+-180° und g (rm) 0. 
Die Phasendifferenz zwischen rl und rk ist Null, diejenige zwischen ri und rm beträgt 
28-+-180°, Somit ist 
