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b. Veränderung der Lichtintensität, wenn zwei festverbundene gleiche 
Körper um die verticale Axe gedreht werden. 
Zwei über einander liegende doppelbrechende Körper von gleicher Beschaf- 
fenheit und gleicher Dicke senden also dem Beobachter eine Lichtmenge zu, die 
für jeden einzelnen Strahl ausgedrückt wird durch 
® = 4Sin?2n(1 — Cos d) + $ Cos? 7 Sin? d (Cos2n — Cos(4e-+-2n)). 
Diese Formel zeigt uns, dass die Intensität abhängig ist von drei veränder- 
lichen Grössen, 1) von dem Winkel (7), den die homologen Schwingungsebenen 
der beiden Körper unter einander bilden, 2) von der Neigung (&) dieser Schwin- 
gungsebenen zu den Ebenen der beiden Prismen und 3) von dem Phasenunter- 
schied (d), den 2 polarisirte Lichtstrahlen erlangt haben, nachdem sie durch einen 
der Körper hindurch gegangen sind. Es frägt sich nun, welche Werthe diese 
J,?= (rl)? + (rk)?+2 rl.rk = Sin? eSin? 7 Sin? (e-+n) -+ Cos? eSin?n Cos? (e-H 7) 
—+ 25Sin eCos e Sin?n7Sin (e+n7) Gos (e-+n). 
J,2= (ri) ?-+ (rm)? — ri. rm 6052 d = Sin? & Cos? nos? (e-F7) -H 0os? eCos? n7Sin?(e-+n) 
— 28in e Gose Gos? 7 Sin (e-+n)Gos (e+n) Cos2 d. 
F Med, )=0; (ri) —p(J,)=%; y (ri) - ylrl) =. Daher p (J,) — g (J,) = 48; 
wobei Gos$—= ed IE und Sin — ne T Se . Man hat also 
2—J,2-+J,2+2J,J,,Cos (I—0) 
=! Sin?27 (1—Cos d) 4-1 Cos? 7 Sin? d [Cos27 — Cos (42-+27)]. 
Der Werth von J*? (ebenso derjenige von K?) ist also immer der nämliche, die Schwin- 
gungsebenen der beiden Objecte mögen jede beliebige Stellung zu den Ebenen der Prismen 
zeigen, vorausgesetzt, dass die Winkel (eund) positiv genommen werden. Liest man einen 
derselben in anderer Richtung ab, so erhält man natürlich eine andere Formel. Wenn z.B- 
in Fig. 29 der Winkel zwischen BB, und EG, (e) in positiver Richtung, derjenige zwischen 
GC, und FF, in negativer Richtung genommen und mit 7, bezeichnet wird, so hat man 
J2=(rl)?+ (rk)? -+2rl.rk= Sin? e Sin? 7, Sin? (e—n,)-+ Gos?e Sin? n,Cos? (e—n,) 
+2 Sin elios e Sin? n, Sin (e—n,) CGos (e —n,); 
J„2= (ri)? + (rm)? — 2ri. rm (os2d=Sin?e Gos? 7, Cos? (e—n,)+Gos?e Cos? n, Sin? (e—,) 
— 2 Sin eCose os? n, Sin(e—n,) Gos (e — n,) los? 6; 
2=J2-+-J,2—2J, J, Cos ($—6) 
—=! Sin? 2, (1—Cosd) + 1Cos?n, Sin? d [Cos 27, — Gos (4e —27,)] 
Die gleiche Formel ergibt sich, wenn man für irgend eine andere Structur & in positiver, 
7 in negativer Richtung abliest, wenn man also z. B. in Fig. 25 7, = EGrF oder in Fig. 
36, =ÜCrF, nimmt. 
Es versteht sich, dass man ebenfalls andere Werthe für J? bekommt, wenn man die 
Winkel zwischen heterologen Schwingungsebenen (zwischen BB,, GG,und GG, oder zwischen 
BB,, DD, und FF,) in Rechnung bringt. Werden z. B. in Fig 29 e und 7, genommen, so 
hat man 
J,—= Sin? e Cos? n,, Cos? (e-+n,,)-+ Cos? eos? n,, Sin? (e+n,.) 
2 Sin e Gos eGos?n,, Sin (e-+n,,) Gos (e-+N,,) ; 
J,? = Sin? eSin? 7,, Sin?(e+n,,)-- Cos? e Sin? n,, Gos (e-++7,,) 
+2 Sin e Cose Sin? 7,, Sin (e-+n,,) Gos (e+7,,) Cos 25; 
J?—!Sin®? 27, (1 — Cos d) —! Sin? n,, Sin? ö [Cos 27, — Cos (4e+2n,)], 
