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ebenen der beiden Körper 45° oder darüber beträgt, so steigt die Intensität mit 
der Zunahme des Phasenunterschiedes, erreicht bei d = 180° ihr Maximum, und 
vermindert ‘sich wieder bei weiterer Zunahme von d. Wenn n kleiner als 45° 
ist, so findet für gewisse Stellungen der Schwingungsebenen zu den Prismen das 
Nämliche statt, nämlich eine Steigerung der Helligkeit nach dem einzigen Maxi- 
mum bei d=180°. Für gewisse andere Stellungen der Schwingungsebenen 
dagegen nimmt die Lichtintensität zu, bis d gleich 1800 — z ist, erlangt hier ein 
Maximum , vermindert sich dann wieder bis d = 180°, örheht sich von diesem 
relativen Minimum aus von neuem, bis d —= 180° + z, zu einem zweiten Maximum, 
und sinkt dann zuletzt wieder auf Null, wenn d == 360°. Fig. 39 stellt halbe 
Intensitätscurven der ersten, Fig. 40 solche der zweiten Art dar; die andere 
symmetrische Hälfte (d — 180° bis 360°) ist weggelassen. ' 
Cos?7 —Cos(4 e-+2n) einen negativen Werth repräsentiren. Wenn 7 < 45° oder n=45° —u, 
so hat man &os (90° — 2 u) — Gos(4 2 -- 90% — ?2u)= Sin ?2u-Sin (de —?2u). Sin? u ist 
positiv, weil u <45°; es muss also Sin (4e—2u) negaliv und grösser als Sin 2 u sein, 
wenn der ganze Ausdruck eine negative Grösse darstellen soll. Zugleich muss aber die 
andere Bedingung erfüllt sein, nämlich Sin?22 7 < 2 Cos?n[Cos27 —Gos(4e-+2n)], oder 
indem man 7 = 45° —u setzt, wie eben entwickelt wurde, 1 <2Sin2u+Sin(42—?u). Diess 
ist aber unmöglich, da Sin (4e—2 u) negativ und grösser als Sin 2 u sein soll und da 
Sin 2 u immer positiv bleibt. Es kann also das zweite Differenzial nie negativ werden; 
Ne IR : 5 & 3 —a 
und es existiren für die dritte Bedingung des ersten Differenzials (Cos I=5) 
überhaupt 
keine Minima der Lichtintensität. 
Es frägt sich nun zweitens, ob das zweite Differenzial 
f? = — (os? n [6os 27) - Gos(t4e -+27)] 
negativ sein und somit ein Maximum anzeigen könne. Diess geschieht dann, wenn Cos 2 
—(Cos(42-+2n) oder (7=45° gesetzt) wenn Sin?u-+Sin(42—?2u) einen positiven Werth 
gibt, was immer eintritt in dem Falle, dass Sin (4e—2u) positiv oder kleiner als Sin 2 u 
wird. Diesen positiven Werth erlaubt auch die Bedingungsgleichung des ersten Differen- 
zials Sin? < 2Cos? n[Cos 27 — Gos (Ae-+2n)] oder 1 <2Sin2u-+ Sin(42e—?2u), denn 
offenbar gibt es Werthe von u und &, welche den zweiten Ausdruck grösser als 1 machen. 
Es existiren also, ausser den Minima für d—0, den Maxima und Minima für d=180°, 
a — Sin?2n 
) axima für Cosdo= — = . - - wenn 45°. Es 
no 2b 2Cos27 [Gos2?7—Gos(4e+2n)] ' = 
ist offenbar, dass ö im letztern Falle immer 2 Werthe hat, einen unter und einen über 180°; 
denn Cos d <A und >0. Für eine positive Grösse von Gos d befinden sich die beiden 
Werthe von $ im ersten und vierten, für eine negative im zweiten und dritten Quadranten. 
(1) Die Frage, welche Stellungen der Schwingungsebenen eine Intensitätscurve mit 1 
oder mit 2 Maxima bedingen, ergibt sich aus der Bedingungsgleichung 2 Sin 2 u 
+Sin(4e— 2u)Z1 (Pag. 53) oder wenn man für u seinen Werth (45° — n) setzt 
260s?n — kos(ke-+27)=1. > 1 zeigt ein relatives Minimum für $—=180° und somit 
Maxima für d—= 180° z an; — 1 dagegen zeigt ein einziges Maximum für d = 180° 
an. > 1 findet statt, wenn Cos(4ge+2n7)=— 1 oder mehr, also wenn 4 e+2n7= 180° und 
n x Fe 
— 180° — x, wenne = 45° — a und = 45° — . ——,d.h bei diagonaler und verwandten 
= - + 
Stellungen. < 1 dagegen tritt ein, wenn Gos (4e+2n)=1 oder weniger, also wenn 
