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VI. Ein anisotroper erystallähnlicher Körper mit weissem Lichte 
beobachtet. Bildung der Interferenzfarben. 
In der ganzen bisherigen Auseinandersetzung über die Wirksamkeit des 
Polarisationsapparates wurde der Elementarstrahl, d. h. der Strahl irgend einer ho- 
mogenen Lichtart betrachtet und durch einen einzelnen oder durch 2 übereinander 
liegende doppelbrechende Körper verfolgt. Das weisse Licht, welches gewöhnlich 
zur Untersuchung angewendet wird, besteht aus verschiedenen gefärbten Elemen- 
tarstrahlen, welche in dem nämlichen Medium eine ungleiche Fortpflanzungsge- 
schwindigkeit und ungleiche Wellenlängen besitzen. Da ferner jedem Elementar- 
strahl ein eigenthümliches Brechungsverhältniss zukommt, so ist auch in dem näm- 
lichen doppelbrechenden Medium das Verhältniss zwischen den Wellenlängen der 
beiden polarisirten Componenten für die verschiedenen Lichtfarben nicht vollkom- 
men gleich.’ — Da das rothe Licht die längsten, das violelte die kürzesten 
Wellen hat, so bedarf es, um einen bestimmten Phasenunterschied hervorzubringen, 
eine dickere Crystallplatte für den rothen als für den violetten Strahl; und wenn 
man den nämlichen Keil (Fig. 18) nach einander mit den 7 Strahlen des Spec- 
trums beobachtet, so liegen beim rothen Licht die hellen und dunklen Streifen am 
weitesten aus einander; bei Orange rücken sie näher, bei Gelb noch näher u. s. 
w.; bei Anwendung von violettem Licht zeigen sie die kleinsten Abstände. ? 
(1) 7 Strahlen des Spectrums, entsprechend den 7 Frauenhoferschen Linien (B,(C,D,E,F, 
G,H) haben in der Luft, im Wasser und in den beiden Schwingungsebenen des Kalkspaths 
(senkrecht zur optischen Axe) folgende Wellenlängen in Milliontheilen des Millimeters: 
B (Roth) | G (Roth | 
Luft 687,8 656,4 588,8 526,0 484,3 429,1 392,8 
D(Orange) E (Grün) |F (Blau) |@ (Indigo)/H (Violett) 
Wasser 516,5 492,9 441,5 393,7 362,0 319,9 292,2 
ordentl. Strahl im 
Kalkspath 416,1 396,8 355,0 316,2 290,3 256,0 233,3 
ausserordtl. Strahl 
im Kalkspath 463,4 442,2 396,1 | 353,3 324,9 237,1 262,2 
(2) Wenn man die Wellenlängen (L, und L,,) der beiden polarisirten Strahlen einer 
homogenen Lichtart kennt, so lässt sich leicht berechnen, wo auf einer keilförmigen Platte 
die dunkeln und hellen Streifen sich befinden. Der erste dunkle Streifen entspricht einer 
Dicke (d), bei welcher der eine Strahl dem andern um eine ganze Wellenlänge vorausge- 
eilt ist, und wo somit beide den Crystall zum ersten Mal in der nämlicheu Schwingungs- 
phase verlassen. Es muss also a _ - 4 sein, somit dL, — EL, = EEE Fund 
2 ’ % 
L.;% 
ds RT 9; Der erste helle Streifen befindet sich da, wo der eine Strahl den andern um 
er 1]; 
eine halbe Wellenlänge überholt, und wo der Phasenunterschied demnach zum ersten Mal 
d d L, . L,, L, . L,; r} 
180° erreicht hat. Hier ist — — — = !, ferner d.L, — d.L, = — —ındd= 
BRFIL : 2 —AL,-L,) 
