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eroscopischen Crystallen, die man erhält, wenn man eine Substanz auf einem Ob- 
jeetträger aus einer dünnen Flüssigkeitsschicht auserystallisiren lässt; sie erschei- 
nen in den manichfaltigsten Färbungen. 
Die Anwendung des homogenen Lichtes zeigt an einem Crystallkeil sehr 
genau die Stellen, wo der eine Strahl von dem andern um gerade oder ungrade 
Hälften von Wellenlängen abweicht und welche den Dicken n.d und (n + ',) d 
entsprechen (worin n ganze Zahlen von 0 angefangen und d die Dicke bezeich- 
net, bei welcher die beiden Strahlen einen Phasenunterschied von einer ganzen 
Welle erreichen). Allein eine Verschiedenheit wird nicht angezeigt, ob die Dif- 
ferenz ein Einfaches oder ungerade Mehrfaches von Wellenhälften, ein Einfaches 
oder Mehrfaches von ganzen Wellen betrage. Alle Crystallplatten, deren Dicke 
u--n.d beträgt (worin u irgend eine beliebige constante Dicke bedeutet) ver- 
halten sich, wenn n sich ändert, vollkommen gleich. — Wird dagegen weisses 
Licht angewendet, so werden die entsprechenden Dicken n.d,(n—- '/,) d und 
überhaupt u-+ n.d nicht so genau angegeben, weil die Farben sich nur inner- 
halb gewisser Grenzen entsprechen und diess überdem nur für wenige auf ein- 
ander folgende Ordnungen gilt. Dafür ergibt sich ein anderer Vortheil gerade 
aus dem Umstande, dass die Farbennüancen und Farbenfolgen in den verschie- 
denen Ordnungen ungleich sind. Man kann mit Hülfe dieser Erscheinung die für 
das homogene Licht ununterscheidbaren Stellen eines Keils unterscheiden. Wenn 
man mehrere Platten des gleichen Crystalls hat, deren Dicken sich verhalten wie 
uut+du+2d,u+3d, so lässt sich zuweilen aus der Farbe allein deren 
ungefähre Dicke bestimmen. Eben so kann man, wenn man von 2 oder mehrern 
Platten verschiedener anisotroper Körper die Dicke kennt, aus den Farben (wenn 
sie wenigstens den ersten Ordnungen angehören) auf das grössere oder geringere 
Doppelbrechungsvermögen derselben schliessen. Doch ist diese Bestimmungsme- 
thode nicht ganz sicher, und setzt jedenfalls schon eine sehr genaue Kenntniss 
der Farbennüancen der verschiedenen Ordnungen voraus. Ein später zu erör- 
terndes Controlverfahren gibt aber vollständige Sicherheit. 
b. Veränderung der Interferenzfarbe, wenn der Körper um seine verlicale 
Axe gedreht wird. 
Es wurde bis jetzt vorausgeselzt, dass der doppelbrechende Körper, durch 
welchen man weisses Licht gehen lässt, mit seinen Schwingungsebenen zu den 
beiden Prismen eine diagonale Stellung einnehme, in welchem Falle er die inten- 
sivste Beleuchtung und somit die lebhafteste Farbe zeigt. Dreht man ihn um seine 
verticale Axe, d. h. vermehrt oder vermindert man den Winkel von 45°, den seine 
Schwingungsebenen mit denen der Prismen bildeten, so bleibt die Farbe die näm- 
liche, wird aber allmälig dunkler, bis sie bei paralleler Stellung in Schwarz über- 
geht. Sie ist die Summe von Elementarstrahlen, welche die Intensität 2 a? Sin? e x 
Cos? e[f1— Cos d] haben. ö (der Phasenunterschied) ist für jeden derselben ver- 
schieden, und erscheint in seiner Formel als dm, dn, da..... Dreht man das 
Objeet um seine Axe, so verändert sich & für alle Strahlen gleichmässig, wäh- 
