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ist ein anderer, als er in der gewöhnlichen Farbenskale statt hat. Die letztere 
entsteht dadurch, dass in dem doppelbrechenden Körper von einer bestimmten 
Dicke jeder Elementarstrahl in seinen beiden Componenten einen bestimmten Pha- 
senunterschied (8) erreicht hat, welcher mit dem Dicker- oder Dünnerwerden des 
Körpers in entsprechendem Maasse zu- oder abnimmt, und zwar am raschesten bei 
den violetten, am langsamsten bei den rothen Elementarstrahlen. Beträgt d zwi- 
schen n und n —- '/, Wellenlängen (worin n entweder 0 oder eine ganze posi- 
tive Zahl darstellt), so nimmt die Lichtintensität des betreffenden Elementarstrahls 
mit dem Dickerwerden des Körpers zu, mit dem Dünnerwerden ab. Hat ö einen 
Werth zwischen n+"„, und n-+1 Wellenlängen erreicht, so findet das Umge- 
kehrte statt. Nach diesen Normen ändern die Farben der gewöhnlichen Reihe, 
wie die Figuren 18 und 43 zeigen. - In dem vorliegenden Falle dagegen än- 
dern die Intensitäten der einzelnen Elementarstrahlen nach ganz andern Regeln, 
wenn der Winkel (e) zwischen den Schwingungsebenen erweitert oder verengert 
wird. Erstlich hängt die Zu- und Abnahme bloss von der Grösse des Phasen- 
unterschiedes (6), welchen ein Elementarstrahl in einem Körper erlangt hat, ab 
und ist unabhängig von der Verschiedenheit der Elementarstrahlen; der rothe 
und violette verhalten sich gleich. Zweitens nehmen alle Elementarstrahlen, de- 
ren ö zwischen n und n--'/,, sowie zwischen n--”, und n-+-1 Wellenlängen 
beträgt, bei Erweiterung von e an Intensität ab. Alle Strahlen aber, deren Gang- 
unterschied zwischen n+"/, und n-+°/, beträgt, nehmen an Lichtstärke zu bis 
e—45° und von da ab, wie diess in Fig 41 deutlich ist. Berücksichtigen wir 
nur die Veränderungen von e=0 bis e=45°, so müssen wir im Allgemeinen 
sagen, dass 2 Strahlen, deren d ungleichen Quadranten angehört, mit Rücksicht 
auf Zu- oder Abnahme sich gleich verhalten, wenn in der gewöhnlichen Farben- 
skale ungleich, und umgekehrt. 
Der Versuch bestätigt diese theoretischen Folgerungen. Wenn man z. B. 
2 Crystallplättchen, von denen jedes Blassbläulich der I. Ordnung gibt, so auf 
einander legt, dass die homologen Schwingungsebenen sich decken (e= 0% so 
geben sie in der diagonalen Stellung Gelb I (complementäres Bild Hellindigo). 
Verschiebt man die homologen Schwingungsebenen, so dass sie einen Winkel (e) 
von 22'/, bilden, so ist bei diagonaler Stellung der Schwingungsmediane die Farbe 
heller gelb (complementäre Farbe Indigo). Erweitert man e auf 45°, so wird die 
Farbe weiss (die complementäre Farbe dunkelgelb; der Uebergang im comple- 
mentären Bilde geschieht bei einem Winkel von 30° —33° durch Schmutzigviolett 
und Schmutzigbraun). Wenn e = 67'/,°, so erscheint das gewöhnliche Bild bläu- 
lichweiss (das complementäre glänzendweiss). — Ich will noch für einige Farben 
die Veränderungen in gleicher Weise angeben.’ 
(1) Für diese und ähnliche Versuche dienen 2 runde Gartonscheiben mit weiter Durch- 
brechung in der Mitte, und mit Gradtheilung am Umfange. Auf der untern Seite ist jeder 
ein Blatt Papier mit kleiner runder Oeffnung in der Mitte aufgepappt. Auf dieses Papier 
in die durchbrochene Stelle des Gartons werden die Crystallplättchen gelegt. Die beiden 
Scheiben, von denen die obere etwas kleiner ist, können nach Belieben auf einander ge- 
dreht und in jede bestimmte Stellung zu einander und zu der ebenfalls mit einer Gradtheil- 
ung versehenen Scheibe des Tisches gebracht werden. 
