einstimmenden Schwingungsebenen kennt, zum Voraus die Veränderungen ange- 
ben, welche die Erweiterung von e hervorbringen muss. Blaull und Blau I 
geben Grüngelb II, wenn e=0, welche Farbe durch Blaugrün in Blau übergeht, 
wenn man e bis auf 45° erweiter. — Weiss I und Weiss I geben Violett II, 
wenn e—0, und Weiss, wenn e=45". Der Uebergang von Violett zu Weiss 
geschieht durch Hellviolett (im eomplementären Bild verwandelt sich Gelb durch 
Dunkelgelb, Grünlichgrau, Bläulichgrau und Indigo in Violett), — Roth I und 
Roth I geben Roth II, wenn e=0; erweitert man e auf 45°, so verändert sich 
das Roth nicht bemerkbar. 
c. Veränderung der Interferenzfarbe, wenn der Winkel zwischen zwei 
gleichen über einander liegenden Körpern bei orthogonaler Stellung 
der Schwingungsmediane sich ändert. 
Es ist nun ferner zu untersuchen, ‘ wie sich bei orthogonaler Stellung zwei 
über einander liegende Körper verhalten, wenn der Winkel zwischen den homo- 
logen! Schwingungsebenen verändert wird. In dieser Stellung ist (Pag. 46) 
3° 4, Sin? 2 , (1 — Cosd) +", Cos? r Sin’ d(Cos27—1) 
oder wenn man auch hier » durch e ersetzt (vd. Pag. 70) 
®— ,Sin’2e(l — Cos d) + '/, Cos?e Sin? d(Cos2e — 1) 
—!'/,Sin’2e(l — Cosd) — Cos?eSin? eSin? d 
Dieser Ausdruck ist mit Rücksicht auf die variable Grösse e ein Monom. 
Daher muss J? für verschiedene Werthe von ö gleichmässig zu- oder abnehmen, 
und da die Intensität aller Elementarstrahlen in gleicher Proportion sich ändert, 
so muss auch die aus ihrer Vereinigung entspringende Mischfarbe die nämliche 
bleiben. * — Wir können also für die orthogonale Stellung, gestützt auf die Theorie, 
Folgendes aussagen. Wenn die homologen Schwingungsebenen sich decken (e 
—0(), so hat man für jeden Elementarstrahl gänzlichen Lichtmangel. So wie sie 
auseinander weichen, steigt die Lichtintensität und erreicht ihr Maximum, wenn 
e=45°. Sie nimmt dann wieder ab und wird Null, wenn e=90°. Der Far- 
benton bleibt derselbe, er wird nur heller und wieder dunkler. — Die Beobach- 
tung bestätigt diess. Zwei Körper, von denen jeder Blau der II. Ordnung gibt, 
zeigen über einander gelegt in der orthogonalen Stellung bei jedem Werthe von 
e Indigo, am hellsten aber wenn e=45°. Ebenso hat man 
(1) Das gleiche Resultat erhält man, indem man auf dem Wege der Differenziation die 
Maxima und Minima von J? bestimmt. Das erste Differenzial gibt 
1 Sin?2e Sin d -+Gos?e (Cos? e — 1) Sind Cosd—0. 
In dieser Gleichung kann 
d—=0,d= 180° und Cosd = 
— 1! S$in?2e - 2SinzeCos?e. _ 
— Cos?e(bos2e—1) “ GCos?e (—2Sin?e) 
sein. Die weitere Differenziation ergibt, dass die Werthe &=0 und Cos d=1 (woraus 
ebenfalls ö=0 folgt) das Minimum, der Werth ö&—=180° aber das Maximum der Lichtin- 
tensität bedingen. Es behauptet also der Elementarstrahl, dessen beide Componenten um 
eine halbe Wellenlänge differiren, unabhängig von e fortwährend die Stelle des Maximums. 
