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schen den gleichnamigen Schwingungsebenen durch e bezeichnen, wobei das 
Zeichen vernachlässigt und daher e durchgängig positiv genommen werden kann. 
Die beiden extremen Farben der diagonalen und orthogonalen Stellung wei- 
chen bald mehr, bald weniger von einander ab. Diess hängt von dem Winkel e 
ab. Ist e=(0, so wirken die beiden Crystallplättichen wie ein einziges, und ver- 
ändern beim Drehen um die verlicale Axe nicht die Farbe, sondern nur die 
Helligkeit. Ist e sehr klein, so sind auch die Verschiedenheiten zwischen den 
Farben der diagonalen und orthogonalen Stellung sehr gering. Sie wachsen mit 
der Zunahme von e. — Wenn die homologen Schwingungsebenen um 45° von 
einander abstehen, so ist die Intensität des Elementarstrahls % (1 — Cos 0) 
+ 4Sin?dSin4e (das positive Zeichen des zweiten Ausdruckes gilt, wenn „ = 
445°, das negative, wenn „ = — 45° ist); bei diagonaler Stellung ist J’ — 
(1 — Cos d) + Sin?d, — bei orthogonaler Stellung = %(1 — Cos d)— %Sin?d. 
Das Maximum der Lichtintensität besteht in diesen drei Formeln, wenn d= 180°; 
dann ist J—=1. Es behauptet also der nämliche Eiementarstrahl die grösste 
Helligkeit, wenn bei e=45° das Plättchenpaar aus der diagonalen in die ortho- 
gonale Stellung gedreht wird. Das Verhältniss der Intensitäten, welche die üb- 
rigen Elementarstrahlen liefern, bleibt aber nicht das Nämliche, weil die Formel 
ein Binom ist. Daraus folgt, dass auch der Farbenton zwar nicht vollkommen 
derselbe bleibt, dass er aber nur sehr wenig ändert; und da ein zwischen den 
Extremen liegender mittlerer Ton die Farbe des einen Crystallplättchens selber 
ist (wie vorhin gezeigt wurde), so können wir überhaupt sagen, dass zwei über- 
einander liegende doppelbrechende Körper von gleicher Beschaffenheit, wenn der 
Winkel zwischen ihren homologen Schwingungsebenen 45° beträgt, beim Drehen 
um ihre verticale Axe immer nahezu die nämliche Farbe zeigen wie einer der- 
selben allein. 
Man hat also zwischen diagonaler und orthogonaler Stellung keine Differenz 
im Farbenton, sondern nur in der Helligkeit, wenn der Winkel (e) zwischen den 
homologen Schwingungsebenen O ist. Die Differenzen nehmen erst langsamer, 
dann rascher zu bis e=22"/,; sie nehmen bei dem weitern Wachsthum von e 
erst rascher, dann langsamer ab; bei e=45° sind sie schon gering, und ver- 
schwinden um so vollständiger, je mehr e sich 90° nähert. 
Ich will ein Beispiel anführen. Legt man 2 Crystallplättchen, von denen je- 
des Blaugrün der II. Ordnung gibt, so über einander, dass die homologen Schwin- 
gungsebenen sich decken (e=0), so erscheinen sie bei diagonaler Stellung hell- 
rotlhorange (complementäres Bild blau), welche Farbe sich beim Drehen nicht än- 
dert. Wenn e einen Winkel von wenigen Graden darstellt, so hat man die näm- 
liche Erscheinung. Ist e=22'/,°, so zeigt die diagonale Stellung ein sehr helles 
Gelblichweiss (das complementäre Bild ist helllila), die orthogonale Stellung dage- 
gen gibt Blaugrün (complementäres Bild Hellroth). Ist e=45°, so hat man bei 
diagonaler Stellung ein helles Blau (complementäres Bild intensiv orange), bei or- 
thogonaler Stellung Grünlichblau (complementäres Bild Hellrothorange). Ist e= 
67'/,°, so bleibt beim Drehen die Farbe in allen Stellungen fast das nämliche 
Blaugrün (complementäre Farbe Hellrothorange). — Ich stelle noch einige Bei- 
spiele zusammen; 
