zung ist, übertragen; er hat in jeder derselben die Vibrationsintensität re—=rd= 
—ra, Cos45’=ray '/, oder —=yY '/;, da ra als Einheit genommen wird. Die 
beiden in den Ebenen CC, und DD, schwingenden Strahlen haben beim Austritt 
aus dem Crystallplättchen einen Phasenunterschied von z erlangt. Sie treffen nun 
auf das doppelbrechende Object mit den Schwingungsebenen FF, und GG,, welche 
um den Winkel e von CC, und DD, abstehen, und von denen FF, der lang- 
samern Fortpflanzung entspricht. Sie werden wieder je in zwei Componenten 
zerlegt. Der Strahl mit der Vibrationsintensität re in re und rg, rd in rf und 
rh. In der Ebene FF, interferiren die Componenten mit der Vibrationsintensität 
re und rf und dem Gangunterschied r; in der Ebene GG, interferiren rh und 
rg mit dem Phasenunterschied «+ 180°. Die Vibrationsintensitäten der resultiren- 
den Strahlen sind 
J, = Ve» (rh? +2re.rfCosr undJ, — V rg)? + (rh) — 2rg.rh Cosz 
Der Phasenunterschied zwischen J, und dem ersten interferirenden Strahl re 
ay A 2 ; re-+-rf.Cos e 
sei y, derjenige zwischen J,, und rg 9; dann ist Cosy = au und 
’ 
\ ıf.Sin '& — rh.Cost —rh.. Sin 7 
Sin y =, ebenso Cos 4 — "> me und Sin 4 TE 
' „ ” 
Die Phasen von re und rg sind aber nicht verschieden und es beträgt dem- 
nach der Gangunterschied zwischen J, und J,, beim Eintritt in ihre Schwingungs- 
ebenen, wenn die Nullpunkte auf der Seite von F und G, sich befinden, $—y. 
Nachdem sie durch das Object hindurchgegangen sind, hat die Differenz ihrer 
Phasen um d zugenommen und beträgt nun Y—y--6. Sie werden dann auf 
die Schwingungsebene des obern Prisma BB, mit dem Nullpunkt B übertragen ; 
J, wird dadurch zu J,Cos (45°-+-e) und J,, zu J,, Cos (45° —e). Der aus 
ihrer Interferenz resultirende Strahl hat die Lichtintensität 
J’— J,?Cos? (45°-+8) + J,,?Cos? (45° — &) 
—+2J, J,, Cos (45° + e) Cos (45° -— e) Cos (I—y-0). 
Wird die Rechnung ausgeführt, so erhält man 
=", — !1, Sin? 28 Cos r — "/,Cos? 2 eos Cosd-+- "1, Cos2 e Sin z Sin d. ! 
(1) Man kann die Gomponenten, statt interferiren zu lassen, getrennt bis in das obere 
Prisma verfolgen und dort erst die Interferenz eintreten lassen. Die Rechnung wurde in dieser 
Art auch für ein früheres ganz analoges Problem ausgeführt (Pag. 40 Anmerk.). Es wird dann 
bei der Projektion auf die Ebene BB, die Vibrationsintensität re zu ri, rf zu rk, rg zu rl 
und rh zu rm. Der Phasenunterschied zwischen ri und rk (der nämliche wie zwischen re 
und rf) ist 7; denn diese beiden Gomponenten sind durch die beiden Schwingungsebenen 
des Crystallplättchens (CC, und DD,), dann durch die nämliche Schwingungsebene des Ob- 
jectes (FF,) gegangen. Der Phasenunterschied zwischen rl und rm ist 180 +8; denn diese 
beiden Componenten befinden sich in dem nämlichen Falle wie ri und rk, nur sind sie durch 
die Projektion um 180° entfernt worden. Die Phasen der 4 Strahlen sind, wenn der Aus- 
gangspunkt der Schwingungen sich auf der Seite von B befindet, folgende: py(r)=r-+-J; 
p(ll)=r; ylrık)=Ö; ylrm)= —+ 180°. Lässt man nun zunächst die erwähnten beiden 
Paare interferiren, so hat man als Vihrationsintensitäten der resultirenden Strahlen 
