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tensitätsformel für den Elementarstrahl entwickelt (für die Rechnung verweise ich 
auf die Anmerkung ', so erhält man 
®—=",—1/,Cos (1 — Sin’? 7(1 + Cos d) — Cos?n Sin? d [Cos2 7 +Cos (A e-+27)]) 
— Sin ı Sind Cos n [Cos (2 &+ 7) — Cos 1) Cos (2 e+2 7) (1 + Cos Ö)] 
(1) In Fig. 38 pflanzt sich der Lichtstrahl senkrecht zur Papierebene durch den Punkt 
r fort. AA, ist die Schwingungsebene des polarisirenden Prismas. CC, und DD, sind die 
Schwingungsebenen des Grystallplättchens, in welches zunächst ein Strahl aus jenem Prisma 
eintritt, und sich dabei in 2 Strahlen mit den Vibrationsintensitäten re und rd theilt. FF, 
und GG, sind die Schwingungsebenen des ersten (untern) doppelbrechenden Objects. Der 
Strahl re tritt in dieselben mit 2 Gomponenten ein, deren Vibrationsintensitäten re und rg 
sind; der Strahl rd theilt sich in rf und rh. In der Ebene FF, schwingen und interferiren 
die beiden Componenten re und rf, in der Ebene 66, die Gomponenten rg und rh. Wir 
wollen jedoch, um den Vorgang einfacher und anschanlicher zu machen, von der Interferenz 
absehen und die Componenten getrennt bis in das obere Prisma verfolgen. KK, und LL, 
sind die Schwingungsebenen des zweiten (obern) doppelbrechenden Objectes. Die 4 Strah- 
len, die aus dem ersten kommen, theilen sich wieder je in 2, nämlich re in zwei Gompo- 
nenten mit den Vibrationsintensitäten ri und rl, rf in rn und ro, rg in rk und rm. rh in 
rp und rg; so dass in der Ebene KK, 4 Componenten (ri, rp, rn, rk) und in der Ebene 
LL, ebenfalls 4 (rl, rm, ro, rg) schwingen. Diese 8 Strahlen werden. „schliesslich auf die 
Ebene des analysirenden Prisma’s BB, übertragen: ri mit der Vibrationsintensität ry, rp 
als rx, rn als rw, rk als vv, rl als vs, run.als rt, ro als ru, rg als rz. 
Die ebengenannten Gomponenten kann man nun in beliebiger Gombination paarweise 
interferiren lassen. Zu diesem Ende müssen ihre Phasen und Phasenunterschiede ermittelt 
werden. 
Die beiden Strahlen re und rd sind beim Eintritte in das Orystallplättchen in der näm 
lichen Phase; beim Austritt aus demselben ist rc um den Bogen z voraus; denn GG, ist die 
Ebene der en Fortpflanzung und somit der kürzern Wellen. Wenn. daher in die- 
sem Augenblicke rd sich in der Phase % befindet, also g (rd)=x, so ist die Phase von re 
oder p(rc)=x-r. Der Schwingungsnullpunkt der Ebene AA, befinde sich auf der Seite 
von % so sind die Nullpunkte der Ebenen CC, und DD, auf der Seite von GC und von D. 
Bei der ebertragung auf die Ebenen FF, und 66, befinden sich die beiden Componente u 
re und rg im Moment des Eintrittes in der nämiichen Phase wie beim Austritt (= Te). 
FF, ist die Ehfene® ‚der langsamern Fortpflanzung; der Strahl re macht in ihr Ö "Wellenlängen 
mehr als der Strahl rg in GG,. Wen» daher beim Durchgang durch das erste Object die 
Phase von rg sich um vermehrt, so wächst diejenige von re um w — d. Beim Austritt 
ist  (rg)=y+T+w und g (re)=y-+rT-+w--Öö, wenn der Schwingungsnullpunkt der 
Ebenen FF, und GG, (analog mit GC,) auf der Seite von F und G, angenommen wird. 
Ebenso ist beim Austritt die Componente rf der Componente rh um ö Wellenlängen voraus; 
die Phase von rh vermehrt sich um die Grösse v, diejenige von rf um w-+-d. Der Null- 
punkt der Schwingungen in DD, liegt auf der Seite D; somit derjenige von FF, und 66, 
auf der Seite von F und G. Da aber für die Componente rg der Ausgangspunkt auf der 
Seite von @, sich befindet, so muss, um rg und rh in Uebereinstimmung zu bringen, der 
Schwingungsnullpunkt der einen CGomponente auf die entgegen gesetzte Seite verlegt und 
daher ihre Phase um + 180° vergrössert werden. Der gemeinsame Ausgangspunkt sei 
bei G,, so ist beim Austritt aus dem ersten Object y (rh)=% bs 180° und gl) =% 
-7w-+0öd. — Der Strahl re tritt aus dem ersten Object in das zweite mit den beiden Do 
ponenten ri und rl ein, welche beide die Phase „--r-+- w-+0Ö haben. KK, ist die Ebene 
‚der langsamern Fortpflanzung, in welcher während des Durchgangs durch das zweite Ob- 
jekt ö Wellenlängen mehr zurückgelegt werden als in LL,. Da der Nullpunkt sich auf der 
