In dieser Formel bezeichnet e den Winkel zwischen den homologen Schwin- 
gungsebenen des Gypsplättchens und des ersten Objects, n7 denjenigen zwischen 
Seite von F befindet, so liegt er für die beiden neuen Ebenen auf der Seite von K und L. 
Beim Austritt aus dem zweiten Object ist e (dl) = + +y+d + v=y+2yw-+r-HÖ und 
gmi)= 4 tr tv td+w+d=y+2w--r+20. Die beiden Componenten rk und rm be- 
finden sich beim Eintritt in das zweite Object (wie der sie erzeugende Strahl rg) in der 
Phase „+z-+ ı. Beim Austritt aus demselben ist die Phase von rm um , diejenige von 
rk um +0 gewachsen, insofern der Ausgangspunkt der Schwingungen auf der Seite 
von L und von K, genommen wird. Da aber für die Ebene KK, bereits K als Null- 
punkt festgesetzt wurde, so ist  (rm)=x+?v--r und p (rk)=2-+?vw+ Tr + + 180°. 
Die beiden Componenten rn und ro haben anfänglich die Phase (wie rf) a tw+S6; 
nach ihrem Durchgang durch das zweite Object ist  (m)=%-+2?w-+ 26 und 9 (ro) 
=y-+2w-+0. Die Strahlen rp und rq befinden sich beim Eintritt in der Phase „-- w-+ 180° 
(wie rh), beim Austrittist 9 ((p)=z-+2?y-+0-+180° und ytr=x+ vr 180° -- y wenn 
auf die Ansgangspunktäiiß, und L bezogen, weil für rh der Nullpunkt auf der Seite von 
G, angenommen wurde. Für den Ausgangspunkt K ist y(rp)=z2t+2w-+Ö. 
Bei der Vebertragung auf die Ebene BB, des obern Prismas bleiben die 4 Componenten, 
welche von der Schwingungsebene LL, kommen, in der nämlichen Phase, wenn der Aus- 
gangspunkt der Schnee von L auf B übertragen wird. Die 4 Gomponenten von KK, 
würden ebenfalls ihre Par behalten, wenn der Sin sich in B, befände. 
Da er aber bereits auf der Seite von B angenommen wurde, so ändern sich die Phasen um 
180°. Man hat demnach für die 8 auf BB, übertragenen Componenten folgende Phasen. 
(rs) =z-+2yv--rT+0; yGt)=x-+2y-+r; 9 (ru)= 20-20; p(rz)=4+?2w- 180° ; 
PENEh2 yet Wert ap 2 in se za Msn: 
etry)=z+?y-r-+28-+180°. Wenn überall 4-2 w weggelassen wird, so hat man: 
plrs)=r-+d;yp(rt)=r; p(m)= 6; y(rz)=-+ 180°; p (rv)=r-hd; p (rwW=20 + 180°; 
Pirr)=0d+180%; pP (ry)=rpR%0 11800. MR u 
Von den 8 auf BB, übertragenen Gomponenten kann man je 2 beliebige interferiren 
lassen; z. B. rs und rv, rt und ry, ru und rx, rz und rw. Man hat dann 
J2=(rs) + (m)?+2r1s.1v1; 02 =(ry)&4+ (rt)? —2ry.rt.(os20; 
J3,2=(rx)?+ (ru)? —2ıx.ru; J,®=(rw)?+(rz)?+ 2% rw.rz.(os2®. 
Für die 8 Componenten.sind folgende Werthe einzuführen, wobei ich behufs grösserer 
Einfachheit vorläufig re und rd—1 setzen will (ist dagegen ra=1, so wirdagp und mie ve} 
rs—=(ose SinnCos(e+n — 45%); rv=Sine$SinnSin (e + n—45° 5 
ry=Cose 0osn$Sin (e +n— 45°); rt = Sin zCosn Cos (e +n7—45°); ; 
rx —=ÜoseSin nSin(e-+n—45°); ru=Sin e Sinn (os(e-+n—%5°); 
rz —Cos eliosn Cos(e+n— 450%); rw=SineCosnSin (e-+n — 45°); 
Also ist J,? =! Sin? (1+Sin?n). 
J2— !Cos?n7 (1 — Sin2n)--!Cos n Sind [Sin 2 7 — Sin (4 e--2n)]. 
J2—! Sin (1—Sin?2 n). 
= 16osn( + Sin 27) — ! 0os’ 7 Sin? $[Sin?27 —Sin(Ae+?n)]. 2 
Um die 4 Strahlen, denen die Bichtintehsäten Jı2, 3,2, J32 und J,2 entsprec ıen, inter- 
feriren zu lassen, müssen die Differenzen ihrer Phasen bestimmt werden. De Gangunter- 
schied zwischen rs und J, ist O0 (da rs und rv in der nämlichen Phase sich befi len) Es 
sei y(ry)—Yp(J,)=9,; es ist aber p(ry) — y (rs) = d + 180%, daraus folgt, dass $ (Jı) 
— 9 (J,)= 9, — d +180°,. Ferner kann p (rx) — y (Js) entweder 0 oder 180° betragen; 
da die beiden Componenten in ihren Phasen um 180° differiren, so stimmt die Phase der 
Resultante bald mit der einen bald mit der andern überein, was von der Grösse des Win- 
kels 7 abhängt. Wenn p (rx)—y(J)=0, so ist 3—rx ru; wenn dagegen p (rx) —Y (J;) 
— 180°, so ist »=ru—rx. Es ist gleichgültig, ob man die einen oder andern Werthe- 
