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Phasenunterschied, den 2 Componenten in jedem der beiden. Objeete erlangen. 
Die Formel bleibt für alle Lagen der Objecte zu einander und zum Gypsplätt- 
chen, also für jede andere Construction der Figur die nämliche, vorausgesetzt, 
dass 7 und & immer in positiver Richtung abgelesen werden. 
Wir wollen sogleich die Veränderungen betrachten, welche das weisse Licht 
beim Durchgang durch ein Crystallplättchen und durch ein Paar doppelbrechen- 
der Körper erfährt. Mit Rücksicht auf den Charakter der sich bildenden Interfe- 
renzfarben lässt sich aus der obigen Formel für die Lichtintensität sogleich her- 
leiten, dass dieselben niemals genau den Farben der Newton’schen Reihe ent- 
sprechen. Die Formel nimmt, wir können darin r, d, & oder n varüren lassen, 
im Allgemeinen nie einen der Werthe an, den die Formel für den Crystallkeil 
(oder für die einfachen Crystallplätichen) gibt. Daher bleibt auch das Verhältniss 
zwischen den Intensitäten aller zusammentretender und die Mischfarbe bildender 
Elementarstrahlen ein anderes, und diese Mischfarbe kann nicht durch ein ein- 
faches Crystallplättichen vernichtet werden. 
Im Uebrigen bieten sich auch hier verschiedene Probleme dar. „Sie betreffen 
die Veränderungen, welche die Interferenzfarben zeigen, 1) wenn ein lesiver- 
bundenes Paar von Körpern auf einem Gypsplätichen um die senkrechte Axe ge- 
dreht wird (e variabel und n constant), 2) wenn bei einer bestimmten Stellung 
der Schwingungsmediane der Winkel zwischen den homologen Schwingungsebe- 
nen der beiden Objecte sich erweitert oder verengert (n variabel und & eine be- 
stimmte Function von n). Wir könnten ferner auch 3) die Dicke der beiden 
Körper also d, oder A) die Dicke des Gypsplättchens also z sich verändern 
lassen. Doch sind nur die beiden ersten Fragen von wirklichem praktischen In- 
teresse. 
b. Interferenzfarben in den beiden orthogonalen Stellungen der Schwin- 
gungsmediane. 
Wenn man ein festverbundenes Körperpaar um eine verticale Axe dreht (e 
variabel), so zeigt die Medianlinie zwischen den homologen Schwingungsebenen 
Nach Entwickelung von 
Gos($—y-+-r)=Los I bosyCosr-+ Sin $ Sin y Cost — Sin F (os y Sin 7--Cos 9 Sin y Sin 7 
und nach Substituirung der Werthe für J;, Je, Siny, Cosy, Sin und Cos &, ergibt sich 
J?=1-—(osr 1 — Sin? 2 7 (1-+ Cos 0) — Cos? n Sin? d [Cos?7+ os (4 e-+2 zul 
— 2 Sin Sin d Cos 7 [Cos (2 2-47) — Cosn Cos (2e+27) (L-+ Cos 0)] 
Ich habe Eingangs der Einfachheit wegen rce=1 und rd=1 gesetzt. In den übrigen 
Problemen wurde bisher dem vom Polarisator kommenden in der Ebene AA, schwingenden 
Strahl die Lichtintensität 1 gegeben, so dass in diesem Falle (rc)? = (rd)? = ! und 
wzrd Yı zu setzen wäre. Wenn wir die Formel in dieser Weise abändern, um sie 
den andern analog zu machen, so erhalten wir 
?=4—1}0osr 1 —Sin® 27 (1 -+Gos ) — (os? 7 Sind [Cos 27 -F Cos (4 +2n)]} 
— Sin r Sin d Gosn [Cos (2 2-7) -— Cos 7 Cos (2e-+27) (1 los d)] 
