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während einer halben Umdrehung zweimal eine diagonale und zweimal eine or- 
thogonale Stellung. Diese 4 Lagen sowie auch alle inlermediären Lagen liefern 
verschiedene Interferenzlfarben, so dass also, bevor die halbe Umdrehung vollen- 
det ist, nie dieselbe Farbe sich wiederholt. 
Betrachten wir zuerst die orthogonalen Stellungen, so bieten dieselben vier 
mögliche Combinationen dar. Einmal kann die Mediane der beiden Schwingungs- 
ebenen langsamerer Fortpflanzung entweder mit der Schwingungsebene des polari- 
sirenden Nicols, oder mit derjenigen des analysirenden Prisma’s zusammenlallen. Jene 
will ich als Polarisatorstellung, diese als Analysatorstellung bezeichnen. In Fig. 27 
und 28 ist AA, die Schwingungsebene des untern, BB, die des obern Prisma’s; 
CC, FF, und KK, sind (analog wie in Fig. 38) die langsamen Schwingungsebe- 
nen des Gypsplättchens, des ersten und des zweiten Objectes; die Figuren zeigen 
diese Schwingungsebenen der beiden letztern in allen diagonalen und orthogona- 
len Stellungen. Bei A und A, befindet sich die Schwingungsmediane in der Po- 
larisatorstellung, bei B und B, in der Analysatorstellung. 
Nun können aber ferner die Polarisator- und ebenso die Analysatorstellun- 
gen unter sich durch eine verschiedene Reihenfolge der homologen Schwingungs- 
ebenen differiren. In Fig. 27 sind dieselben bei A (oder A,) so geordnet, dass 
F zwischen C und K zu liegen kommt (ebenso F, zwischen C, und K,); in Fig. 
28 bei A dagegen befindet sich K zwischen F und C (bei A, ist K, zwischen F, 
und C,). Das erstere will ich die consecutive, das lelztere die alterna - 
tive Polarisatorstellung nennen; in jener folgen die homologen Schwingungsebe- 
nen des Gypsplättchens, des ersten und des zweiten Objectes, C, F und K wie 
die Stufen einer Treppe oder Leiter in gleicher Richtung auf einander, in dieser 
befinden sie sich in Ziekzackfolge. — Ebenso gibt es eine conseculive und eine 
alternative Analysatorstellung; die erstere zeigt uns Fig. 23 bei B und B,, die 
letztere Fig. 27 bei B und B,. 
Die allgemeine Intensitätsformel (Pag. 90) gibt uns die Bedeutung dieser 
verschiedenen Stellungen an, sobald wir die denselben entsprechenden Werthe 
einführen. Wenn wir den Winkel zwischen den homologen Schwingungsebenen 
der beiden Objecte, abgesehen von der Richtung, durch die posilive Grösse e 
bezeichnen, und somit für die consecutive Polarisatorstellung 7—e und e = 45" 
— !/, e seizen, so erhalten wir 
?—4 — 1Cos z[l — Sin?2 e(1-+Cos d)?] — Sin rSin dCos? e Sin e (1 + Cos 0). 
Die nämliche Formel gilt natürlich auch für die conseculive Analysatorstellung, wo 
n= 180° — e oder = — eunde=—45°+Le oder =135°+4e ist. Dagegen 
hat man für die alternative Polarisatorstellung, wo n„=180°’— e oder = — e 
und €=45°+-te wird, und ebenso für die alternative Analysatorstellung, wo 
n=e und e=— 45° — !/,e-oder= 135° — 'J, e ist, 
®—= 4—3Cos z[l — Sin? 2e (1-4 Cos d) ?]-+ Sin = Sin d Cos? e Sine (1 + Cos 6). ' 
(1) In Fig. 32 ist die Construction für die alternative Analysatorstellung gegeben. Die 
Bezeichnung ist die nämliche wie in Fig. 38, wobei die in ( ) eingeschlossenen Buchstaben 
