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Es gibt also für ein Gypsplättchen und ein Paar gleicher Körper, die mit 
einem bestimmten Winkel zwischen den homologen Schwingungsebenen über ein- 
ander liegen, 4 orthogonale Stellungen, von denen je 2 die gleiche Intensität des 
Elementarstrahls und somit die gleiche Interferenzfarbe geben; es sind dies einer- 
seits die Stellungen in Fig. 27 bei A — A, und Fig. 28 bei B— B,, ander- 
seits diejenigen bei B— B, in Fig. 27 und bei A — A, in Fig. 28; jene sind 
durch N, diese durch P bezeichnet. | 
Der Versuch bestätigt diese theoretischen Folgerungen. Wenn man z. B. 
2 Crystallplättchen, von denen jedes Hellbläulich I gibt, und die mit dem Winkel 
e—22"/,° über einander liegen, auf ein Gypsplättchen Roth I bringt, so erhält 
man in jeder der beiden orthogonalen Consecutivstellungen (Analysator- so wie 
Polarisatorstellung) Blau-Indigo, dagegen in den orthogonalen Alternativstellungen 
(Analysator- und Polarisatorstellung) Dunkelorange. 
nicht zu berücksichtigen sind. Die Componenten rv und ry fallen zusammen, ebenso ru und 
rz. Wenn der positive Werth des Winkels zwischen den homologen Schwingungsebenen 
FF, und KK, mit e bezeichnet wird, so ist der Winkel e( /U6rF)=135° —teund 7=e. 
Setzt man diese Werthe statt e und 7 in die allgemeine Formel, so erhält man die zweite 
im Texte aufgeführte Formel (mit negativem Vorzeichen des letzten Gliedes). — Man kann 
auch den Winkel & negativ ablesen als Gr F,; dann iste=—45°0— }eund n =e. Die 
letztern Werthe, in die allgemeine Formel eingeführt, geben das nämliche Resultat. 
Wenn man in der gleichen Figur 32 die Schwingungsebenen der beiden Körper mit 
den in ( ) eingeschlossenen Buchstaben bezeichnet, so hat man die nämliche Construction, 
aber für die consecutive Polarisatorstellung. Hier ist e= / Gr (F)=45°— }e und 
n=_.(F)r(K)=e. Substituirt man in der allgemeinen Gleichung diese Werthe für e und 
n, so erhält man eine andere Lichtintensität für den Elementarstrahl, nämlich die der ersten 
Formel (mit positivem Vorzeichen des letzten Gliedes). 
Fig. 33 gibt die Construction für die consecutive Analysatorstellung, wobei die in ( ) 
eingeschlossenen Buchstaben vorerst zu vernachlässigen sind. Die Gomponenten rs und rt 
fallen zusammen, ebenso rx und rw. Wird der positive Werth des Winkels zwischen den 
Schwingungsebenen FF, und KK, wieder durch e ausgedrückt, so ist e= /6rF=135°--}e 
und n = /F,rK, = 130° —e; oder wenn man e und n in negativer Richtung nimmt, so 
wide= /CrFE=—4° +teundy = /FrK, =- e. Setzt man die einen oder an- 
dern Werthe für e und 7 in die allgemeine Intensitätsgleichung, so erhält man die erste im 
Texte aufgeführte Formel, wie für die consecutive Polarisatorstellung. 
Bezeichnet man in Fig. 34 die Schwingungsebenen der beiden Körper mit den in ( ) 
eingeschlossenen Lettern, so hat man die Gonstruction für die alternative Polarisatorstellung. 
Es wird dann e= /Cr(F)=45°-+%eundy„= / (F)r (K,) =180°— e oder „= _/(F)r(K) 
——e. Wenn diese Werthe für ze und 7 in die allgemeine Gleichung gesetzt werden, so 
ergibt sich für J? die zweite Formel, also die gleiche wie für die alternative Analysator- 
stellung. 
Dass die Polarisator- und Analysatorstellung mit gleichnamiger (consecutiver oder alter- 
naliver) Orientirung sich für den Effect identisch verhalten, konnte übrigens schon von 
Vornherein angenommen werden, da z, B. die alternative Analysatorstellung der Ebenen 
langsamerer Fortpflanzung zugleich die alternative Polarisatorstellung für die Ebenen schnel- 
lerer Fortpflanzung ist ete., und da es für die Intensitätsformel gleichgültig ist, ob man die 
einen oder anderen Ebenen zur Bestimmung der Winkel benütze. 
