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Tangenten einen spitzen Winkel, "so steht das schwarze Kreuz schief und macht 
den nämlichen Winkel mit den Schwingungsebenen der Polarisalionsprismen 
(Fig. 37). 
Bringt man ein Gypsplättchen in den Polarisationsapparat, so sind die Er- 
scheinungen analog; man beobachtet neben einander die Interferenzfarben, welche 
nach einander auftreten, wenn man einen Crystall auf demselben Gypsplättchen um 
seinen verlicalen Durchmesser dreht. Ich verweise darüber auf Pag. S6—W. 
Man hat also statt des schwarzen Kreuzes ein Kreuz, welches von der Inter- 
ferenzlarbe des Gypsplättchens erhellt ist, indem hier die Schwingungsebenen der 
Elemente des Cylinders mit denen der Polarisationsprismen zusammentrelfen und 
desswegen unwirksam sind. In den Mittellinien zweier gegenüberstehender Qua- 
dranten (z. B. C-C in Fig. 34 und O-O in Fig. 37) haben die gleichnamigen 
Elastizitäten des Gypsplättchens und der Cylinderelemente eine identische Lage, und 
es wird desswegen der im Gypsplättichen erlangte Phasenunterschied um den des 
Cylinders vermehrt, und dem entsprechend die Interferenzfarbe in der Skale er- 
höht. In den Mittellinien der beiden andern Quadranten (D-D in Fig. 34 und 
P-P in Fig. 37) treffen die heterologen Schwingungsebenen auf einander; der 
Gangunterschied des Gypsplättchens wird durch den Cylinder vermindert und die 
Interferenzfarbe erniedriget. Zwei opponirte Quadranten zeigen also in ihrer 
Mitte eine Additionsfarbe, die beiden andern die entsprechende Subtractionsfarbe 
(vgl. die Tabellen auf Pag. 88,89 für die Gypsplättchen Roth I, Gelb I und Blau 1). 
Beide Farben gehen allmälig durch mittlere (nicht der Farbenreihe angehörende) 
Töne in die Grundfarbe des Kreuzes über. — Es ist selbstverständlich, das auch 
in diesem Falle das neutrale Kreuz gerade oder schief gestellt ist (Fig. 34 und 37) 
je nach der Lage der Schwingungsebenen in den doppelbrechenden Elementen. 
Ich habe angenommen, dass die Elemente eines Radius unter einander nicht 
nur rücksichtlich der Schwingungsrichtungen, sondern auch rücksichtlich der 
Grösse der Elastizitäten übereinstimmen. Der gleiche Radius zeigt daher überall 
die nämliche Interferenzfarbe. Die Interferenzfarben nehmen aber von dem Cen- 
trum nach dem Umfange an Deutlichkeit zu, weil sie sich auf eine grössere 
Breite ausdehnen. — Wenn die Elemente eines Radius nur die Schwingungs- 
richtungen gemein haben, aber in der Grösse der Elastizitäten von einander ab- 
weichen, so wechseln selbstverständlich auch die Interferenzfarben von der Peri- 
pherie nach dem Mittelpunkte. Der Cylinder verhält sich nun so, als ob er aus 
verschiedenen Cylindermänteln zusammengesetzt wäre. 
b. Horizontalliegender Gylinder, in welchem eine Rlastizitätsaxe radial, 
eine andere der Gylinderaxe parallel ist. 
Beim senkrecht stehenden Cylinder wie bei allen bisherigen Problemen kom- 
men nur 2 Elastizitäten oder Aetherdichtigkeiten der doppelbrechenden Elemente 
in Betracht, nämlich die in einer horizontalen Ebene befindlichen, während die 
verticale für die Intensität der Elementarstrahlen und für die Erzeugung der 
Interferenzfarben unwirksam ist. In dem horizontalen Cylinder dagegen, so wie 
