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Die Figuren 21—24 zeigen von oben gesehen die Elastizitätsellipsen der auf 
der Cylinderoberfläche in einer Querzone neben einander liegenden Elemente, in 
sofern dieselben für die zur Papierebene vertical durchgehenden Lichtstrahlen 
wirksam sind. Die rechts und links am Rande befindlichen Elemente (r) gehören 
dem durch das Centrum gehenden Durchmesser an. Sie sind auf dem ganzen 
Durchmesser mit Ausschluss des Centrums gleich; von ihnen aus bis zu den an 
der Oberfläche liegenden (in den Figuren 21-24 dargestellten) Elastizitätsellipsen 
gehen die Veränderungen in Gestalt und Richtung allmälig vor sich. — Auf der 
abgekehrten Seite des Cylinders befindet sich ein Element mit einer in der Ge- 
stalt gleichen, aber durch symmetrische Lage abweichenden Elastizitätsellipse. In 
Fig. 21B—24B sind von der Mittellinie des Cylinders die Elastizitätsellipsen des 
obersten (s) und des untersten Elements (i) in ihrer relativen Lage dargestellt. 
In der Mitte zwischen beiden, nahe dem Centrum des Cylinders befinden sich 
Ellipsen von der gleichen Form und Stellung wie am Rande, Man erhält ein 
vollständiges Bild, wenn man in Gedanken zwischen denselben und i einerseits, 
s anderseits eine beliebige Zahl von Ellipsen einschiebt, welche in der Richtung 
und in der Gestalt allmälig in i und s übergehen. 
Man hat also auf jeder Verticalen des liegenden Cylinders eine Reihe von 
optischen Elementen, die in 2 symmetrische Hällten zerfallen; die beiden Hälften 
bilden mit ihren homologen Schwingungsrichlungen eine Wendeltreppe, wobei die 
Stufen der einen Hälfte nach rechts, die der andern nach links von der Richtung 
der Cylinderaxe abweichen. Es muss daher ein liegender Cylinder von der an- 
gegebenen Beschaffenheit rücksichtlich der optischen Wirksamkeit, welche jede 
Längslinie gibt, gewissermassen mit einem Paar von Urystallplatten, die mit einem 
spitzen Winkel zwischen den homologen Schwingungsebenen zu einander orientirt 
sind, übereinstimmen. Der Unterschied liegt nur darin, dass am Cylinder in jeder 
Verticalen nicht nur ein Plattenpaar, sondern sehr viele und sehr dünne Platten- 
paare sich befinden, welche alle im Elastizitätsellipsoid und im Winkel zwischen 
den gleichnamigen Schwingungsebenen unter einander abweichen, in der Schwin- 
gungsmediane aber zusammentreffen. 
Indem ich auf das verweise, was von einem Plattenpaar ausgesagt wurde, 
beschränke ich‘ mich rücksichtlich des liegenden Cylinders von der angegebenen 
Beschaffenheit auf einige allgemeine Bemerkungen. Derselbe erscheint im Polari- 
sationsapparat (ohne Gypsplättchen) überhaupt in keiner Richtung und an keiner 
Stelle ganz dunkel. Die Farben, die er zeigt, sind nicht diejenigen der Newionschen 
Reihe, wohl aber können sie denselben mehr oder weniger analog sein. Bei 
Anwendung eines Gypsplättchens erfolgt der Uebergang der Additions- in die 
Subtractionsfarben durch die nächsten Mitteltöne und somit im Allgemeinen nicht 
durch die Grundfarbe des Gesichtsfeldes. Wenn der liegende Cylinder um einen 
verticalen Durchmesser gedreht wird, so gibt er in den diagonalen Stellungen 
den grössten Effect, d. h. seine Farben sind den höchsten Nummern der New- 
tonschen Farbenskale ähnlich, die er überhaupt erreichen kann; und bei Anwen- 
dung eines Gypsplätichens zeigt er in der einen diagonalen Stellung die grösste 
Addition, in der andern die grösste Subtraction, je nachdem die Schwingungs- 
