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und daher zusammen allen den verschiedenen Stellungen entsprechen, den ein 
sich drehender Cylinder nach und nach durchläuft. Diese Analogie ist aber nur 
für einige Fälle vollkommen genau; meistens treten geringere oder grössere 
Modificationen ein. 
a. Kugel mit gleichen Durchmessern. 
Der erste der drei Körper ist eine Kugel, in welcher der innere Bau der 
äussern Gestalt entspricht, wo also alle Durchmesser einander gleichwerthig sind 
und keine bestimmte Richtung bevorzugt erscheint. Hier müssen die Elemente 
um jeden Radius und somit um jeden Punkt der Oberfläche mit ihren Elastizitäts- 
axen symmetrisch gestellt sein. Wenn, wie ich annehmen will, die eine Elasti- 
zitätsaxe mit dem Radius zusammenfällt, so ist also die Orientirung der beiden 
andern, welche in der Tangentialebene liegen, eine unbestimmte. 
Diese Bedingung ist gleichgültig für den Fall, dass die Elemente einaxig und 
mit ihrer optischen Axe radial-gestellt sind, Eine solche Kugel verhält sich 
genau wie der liegende Cylinder, der um einen verticalen Durchmesser gedreht 
wird (Nro. 1 auf Pag. 105). Sie zeigt in jeder Stellung ein orthogonales , voll- 
kommen neutrales (d. h. schwarzes oder von der unveränderten Interferenzfarbe 
des Gypsplättchens erhelltes) Kreuz; und der optische Effeet ist auf jedem Punkt 
der zugekehrten Oberfläche der nämliche, wie auf einem analogen Punkte des 
Cylinders mit entsprechender Orientirung zu den Polarisationsprismen. 
In allen übrigen Fällen, die den verschiedenen Typen des Cylinders (Nr. 2-12 
auf Pag. 106—111) entsprechen, sind die beiden in der Tangentialebene liegenden 
Elastizitätsaxen ungleich. Hier sind im Allgemeinen zunächst wieder zwei Möglich- 
keiten denkbar. Entweder stimmen die Elemente, die dem gleichen Radius ange- 
hören, rücksichtlich der Orientirung ihrer Schwingungsebenen unter einander 
überein; oder sie weichen, wie die Radien selbst, nach allen Richtungen von 
einander ab. Ob die eine oder die andere dieser beiden Möglichkeiten realisirt 
sei, bedingt indess keinen bemerkbaren Unterschied in den optischen Erscheinun- 
gen, unter der Voraussetzung, dass die Elemente im Verhältniss zur Kugel un- 
endlich klein sind. Nur der senkrecht stehende Radius verhält sich ungleich; im 
erstern Falle nämlich muss an demselben die volle Wirkung der beiden tangen- 
tial liegenden Elastizitätsaxen zur Geltung kommen; im zweiten Falle dagegen heben 
sich die Effecte der nach allen Seiten orientirten Elemente gegenseitig auf. Da 
aber der vertical stehende Radius nur einem Punkt in der Projection entspricht, 
so entgeht sein Verhalten der Beobachtung. 
Alle andern Punkte der zugekehrten Oberfläche entsprechen senkrechten 
Linien, die durch zahllose Radien der Kugel gehen; und wir können daher an- 
nehmen, dass in beiden vorhin als möglich angenommenen Fällen die zwei tan- 
gentialen Elastizitätsaxen auf jeder verticalen Linie, da sie nach allen Richtungen 
gestellt sind, mit einem miltlern Werth gegenüber der radialen Elastizitätsaxe 
sich geltend machen. Die Nothwendigkeit hiervon ergibt sich aus folgender Be- 
trachtung. 
Die optische Wirksamkeit eines Punktes der Oberfläche hängt von den In- 
