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wo je die zweiten Elemente wieder gleich orienlirt sind, so dass also einerseits 
die gerade -, anderseits die ungerade-numerirten mit einander übereinstimmen. 
Wenn zwei gleiche Körper mit orthogonal- gestellter Schwingungsmediane auf 
einem Gypsplättchen im Polarisationsmicroscop liegen, so geben sie, je nachdem 
sie sich in der Conseculiv- oder in der Alternativstellung befinden, ungleiche 
Interferenzfarben ; die letztern entfernen sich in entgegengesetzter Richtung gleich- 
weit von dem Grundton des Gypsplättchens und können als Additions- und Sub- 
tractionslarbe bezeichnet werden (Pag. 94, 98). Denken wir uns nun jeden der 
beiden Körper in unendlich viele Schichten gespalten, und die Schichten des einen 
und andern ohne Veränderung der ursprünglichen Orientlirung so übereinander 
gelegt, dass diejenigen mit ungerader Nummer und ebenso diejenigen mit gerader 
Nummer je ein System mit gleicher Schwingungsrichtung darstellen, und dass die 
beiden Systeme mit ihrer Mediane orthogonal-gestellt sind. Es ist klar, dass ein 
solcher Schichtensatz weder die Additions-noch die Subtractionsfarbe zeigen kann, 
welche die beiden unveränderten Körper darbieten, je nachdem sie in die Consecutiv- 
oder Alternativstellung gebracht wurden. Denn da die Schwingungsrichtung in dem 
Satz fortwährend wechselt, so besteht eine Richtungsverschiedenheit bloss für den 
ein- und austretenden Strahl, und diese kann durch Wegnahme einer der unendlich 
dünnen Schichten ohne bemerkbare Wirkung verändert werden, Da nun durch einen 
solchen Schichtensatz weder eine Additions- noch eine Subtraclionsfarbe hervorge- 
bracht wird, so muss derselbe die Grundfarbe des Gypsplätichens ohne Modification 
durchlassen. * Daraus folgt, dass er ohne Gypsplättchen in der nämlichen ortho- 
gonalen Lage entweder schwarz oder weiss (nicht aber gefärbt) erscheinen muss. 
Ob dasEine oder das Andere der Fall sei, ergibt sich aus den früher abgeleiteten 
Intensitätsformeln für einen und zwei Körper. 
Wenn ein Satz unendlich dünner Schichten von der angegebenen Beschaf- 
fenheit allein (ohne Gypsplättchen) im Polarisationsapparat liegt, so ist die Inten- 
silät eines vom untern Prisma kommenden Lichtstrahls, der durch die erste Schicht 
(1) Rücksichtlich dieser Erscheinungen kommt in Betracht, ob die symmetrischen Ver- 
hältnisse bezüglich der fixen Schwingungsrichtungen des Polarisationsinstruments vollkom- 
men oder unvollkommen erfüllt sind. Zwei gleiche Körper ohne Gypsplättchen zeigen 
sowohl in der diagonalen als in der orthogonalen Stellung eine vollkommene Symmetrie zu 
den Ebenen der beiden Polarisationsprismen, und es kann daher ohne die Wirkung zu än- 
dern der untere mit dem obern vertauscht werden. Ein Körperpaar, welches in diagonaler 
Stellung auf einem Gypsplättchen sich befindet, verhält sich ebenfalls vollkommen symme- 
trisch zu den Schwingungsebenen des letztern und zu denen der Polarisationsprismen; und 
auch hier ist es gleichgültig, welcher Körper oben oder unten ist. Dagegen zeigt ein 
Körperpaar in orthogonaler Stellung nur eine unvollkommene Symmetrie rücksichtlich der 
beiden Elastizitätsaxen des (Gypsplättchens; entweder ist es der untere oder der obere 
Körper, dessen Schwingungsebenen den homologeu Ebenen des Gypsplättchens genähert 
sind, und dem entsprechend gibt das Paar bald eine Additions- , bald eine Subtractions- 
farbe. Denkt man sich nun aber jeden der beiden Körper in seine Moleeularschichten zer- 
legt und diejenigen des einen und des andern alternirend übereinander geschichtet, wie 
im Texte angegeben ist, so verschwindet aller Mangel an Symmetrie und mit ihm nothwen- 
dig auch seine Folgen. 
