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wo nun @® wieder eine unbekannte Function und R der 
Abstand des Plattenrandes von der Plattenmitte ist. Die 
Gesammizahl der Sterne ist nun: 
A= A, +4; = ©(R?—r?) + ®(r?)—2 8 (0). 
Aus dem Differentialquotienten 
= = 2r,[®'(r?)—®'(R?—r?)] 
0 
und selbstverstandlichen Eigenschaften der F- und ®-Functionen 
ersehen wir, dass die Sternzahl fiir den Wert R? = 2r% oder 
R°x = 2r2n ein Maximum wird. Man erhalt daher die 
groBte Sternzahl auf einer Platte, wenn man den 
Inhalt des Brennkreises halb so groB wie den Inhalt 
des aufzunehmenden Gesichtsfeldkreises macht. 
Aus dieser Regel folgt, dass man die Platte um den Betrag 
64.3 ei (piles a as = 
ZF ay Oy 
vom axialen Focus ab einschieben muss, wenn ftir L die Lange 
der Plattenquadratseite und fiir f die Brennweite eingesetzt 
wird. Nehmen wir fiir den Potsdamer photographischen 
Refractor L = 165 mm und f = 3400 mm, so ist die Platte 
um 0°47 mm einzuschieben, um modglichst viele Sterne zu 
bekommen. Aus den Potsdamer Himmelskartenaufnahmen 
kann man ersehen, dass nur um 0°13 mm _ eingeschoben 
wurde, wodurch schatzungsweise mindestens ein unnodthiger 
Verlust von 6°/, in der Sternzahl auf jeder Platte eingetreten ist. 
v 
Das w. M. Prof. F. Becke berichtet tiber den Fortgang 
der geologischen Beobachtungen am Nordende des 
Tauerntunnels. 
Der Richtstollen hat 280m vom Nordportal das Gerinne 
des Hirkarbaches ohne besondere Erscheinungen unterfahren. 
Zwischen Kilometer 0°270 und 0:283 war dem Bach- 
schotter eine Lage feinen, weifen, ziemlich viel Feldspatk6rner 
und Glimmerschiippchen enthaltenden Sandes eingelagert, in 
33% 
