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digkeitszunahme oder Beschleunigung nimmt dauernd ab, 

 bis sie Null geworden ist. 



Die Horizontalbewegung wird durch die auf den Körper 

 treffende horizontal strömende Luft erzeugt. Die Grösse 

 der Bewegung richtet sich also in jedem Augenblick nach 

 der Grösse des erzeugten Luftwiderstandes. Der Körper 

 befindet sich im ersten Moment des Fallens gegenüber dem 

 horizontalen Luftstrome in dem Zustand absoluter Ruhe, in 

 Folge dessen muss die Luft mit ihrer ganzen Geschwindigkeit 

 zur Wirkung gelangen und dem Körper die für die betref- 

 fende Windstärke grösstmögliche Beschleunigung ertheilen. 

 Mit dem Beginne und der allmähligen Zunahme der hori- 

 zontalen Geschwindigkeit des Körpers wird jedoch der 

 Unterschied zwischen den beiden Geschwindigkeiten immer 

 kleiner werden und in Folge dessen auch die wirksame Kraft 

 und die ertheilte Beschleunigung, bis schliesslich der Körper 

 die gleiche horizontale Geschwindigkeit wie der Luftstrom 

 selbst angenommen hat. 



Wir haben somit nach beiden Richtungen abnehmende 

 Grösse der Beschleunigung und können bei grösseren Weg- 

 strecken für eine ohnehin nur approximativ mögliche Berechnung 

 ohne allzu grossen Fehler die resultirenden Bahnen als gerade 

 annehmen. Die Bahn würde demnach dargestellt durch die Dia- 

 gonale eines Parallelogramms, dessen Höhe durch den in senk- 

 rechter und dessen Basis durch den in horizontaler Richtung in 

 gleicher Zeit zurückgelegten Weg gegeben wäre. Letzterer 

 Weg entspricht dem Verhältniss der Geschwindigkeit des Win- 

 des zu der grössten Fallgeschwindigkeit des betreffenden Kör- 

 pers in der Luft, so dass beispielsweise bei einer Windgeschwin- 

 digkeit, w^elche eine die Fallgeschwindigkeit um's Doppelte über- 

 treffende Horizontalgeschwindigkeit erzeugt, in horizontaler 

 Richtung der doppelte Weg zurückgelegt wird wie in vertikaler. 



Macht die Windrichtung zur Fallrichtung einen schiefen 

 Winkel, so ist natürlich auch dieser in die betreffende 

 Gleichung einzuführen und es gilt dann, wenn « dieser Winkel, 

 R die resultirende Diagonale und S und Si die beiden zu- 

 sammenwirkenden Geschwindigkeiten sind, die bekannte, aus 

 dem Kosinussatze hervorgehende Gleichung 



R2 =. S2 + Si^ - 2SS1. cos «. 



