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Volumen (= ^/a v'^ n) zu 0,0000000000081804 cmm und 

 das Gewicht {= Volumen mal spezifisches Gewicht) zu 

 0,0000000000114 mgm. Stellen wir die früher (pag. 22) 

 entwickelte Gleichung für den Luftwiderstand in der Weise 

 um, dass wir anstatt des bekannten w (Gewicht) v (die Fall- 

 geschwindigkeit) suchen, so bekommen wir 





In diese Gleichung setzen wir die gefundenen Grössen für 

 Gewicht (w) und Projektionsfläche (fl, den Widerstands- 

 koeffizienten für die Kugelfiäche (5 =^ 0,5) und die Grössen 

 für g und y in Millimetern und Milligrammen (2-g=^ 2-9,81 m 

 = 19620 mm ; y ist das Gewicht eines cmm Luft von o^ = 

 0,00 [293 mgm). W^ir haben dann 



V 19620 . 0,00 

 0,001293. o,( 



,0000000000114 

 :293 . 0,000000049 . 0,5 



\' = 84 mm 

 d. h. eine kugelige Micrococcuszelle von den angegebenen 

 Verhältnissen würde, wenn sie sich im übrigen ähnlich ver- 

 hielte, wie ein grösserer kugeliger Körper ohne zu berück- 

 sichtigende Lufthülle, in der Sekunde 84 mm durchfallen. 



In Wirklichkeit wird sie jedoch sehr viel langsamer 

 fallen. Es lässt sich zwar einstweilen durchaus kein sicherer 

 Anhaltspunkt für die Grösse der verdichteten Lufthülle, 

 welche der Oberfläche einer Micrococcuskugel anhaftet, ge- 

 winnen, aber nach Analogie der Beobachtungen N ä g e 1 i s , 

 sowie der Resultate meiner Fallversuche an Lycoperdon- 

 sporen muss dieselbe einen sehr bedeutenden Einfluss ausüben. 



Höchst wahrscheinlich beträgt die thatsächliche Fall- 

 geschwindigkeit pro Sekunde keinen Millimeter. Stünde die- 

 selbe im nämlichen Verhältnisse zur berechneten Geschwin- 

 digkeit wie bei den Lycoperdonsporen, so würde sie etwa 

 den siebenzigsten Theil, genau 1,16 mm betragen. Nachdem 

 jedoch eine Micrococcuszelle von angegebener Grösse einen 



Durchmesser von nur — einer Lycoperdonspore besitzt, was 

 ^ der Masse der letzteren entspricht, wogegen ihre Pro- 



