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dem, indem die Differenz sich auf noch nicht o,oi mm pro 

 Sekunde belaufen könnte. 



Beim lo. Versuch waren nur 2 kleinere Sporenhaufen 

 ausser einzelnen Sporen auf die Platte gelangt und beim ii. 

 nur mehr einzelne Sporen. Es war dies die Folge, dass für 

 die letzten Versuche der nämliche sporenüberzogene Karton 

 beibehalten wurde, von welchem sich anfänglich namentlich 

 die schwereren Sporenhaufen ablösten. Die Übereinstim- 

 mung in der Fallgeschwindigkeit der Sporenhaufen war voll- 

 kommen und geradezu überraschend diejenige der Einzel- 

 sporen. 



Führen wir die beobachtete Fallgeschwindigkeit von 

 4,45 mm pro Sekunde in unsere Widerstandsgleichung ein, 

 indem wir gleichzeitig die anfangs berechnete Grösse für 

 die Projektionsfläche (f = 0,00001075) sowie diejenige für den 

 Koeffizienten 5 (^ 0,5) einsetzen, so bekommen wir 



w ^= o,s • 0,00120^ • o,ooooio7s • T — 

 ^ ^^ ' '^ 19620 



w = 0,0000000000070145 mgm. 



Danach beträgt also der Widerstand, welchen die Luft den 



mit der Geschwindigkeit von 4,45 mm fallenden Sporen zu 



leisten hat, nur des wirklichen Gewichtes. Berechnen 



5293 

 wir die Projektionsfläche, welche der beobachteten Fallge- 

 schwindigkeit entspricht, so können wir dieselbe ebenfalls 

 aus der Gleichung erhalten, oder noch einfacher, wenn wir 

 die aus dem Sporendurchmesser berechnete Querschnitts- 

 fläche mit 5293 multipliziren, da Querschnitt und Gewicht 

 in umgekehrtem Verhältniss zu einander stehen. Dieselbe 

 würde danach 0,0569 betragen. 



Gegenüber der beobachteten Fallgeschwindigkeit der 

 Lycoperdonsporen ergibt die Berechnung derselben aus den 

 anfangs gegebenen Grössen 



a/ 19620- 0,000000037128 

 ^ 0,001293. 0,5 0,00001075 



[293 . 0,5 • 0,00001075 

 V =^ 323 mm 



also eine Geschwindigkeit, welche um nicht weniger als das 

 72fache die beobachtete übertrifft. 



