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Diese höchst bedeutenden Unterschiede zwischen den 

 gemessenen und berechneten Grössen lassen sich, nachdem 

 die Widerstandsformel für grössere Körper, wenn auch nicht 

 ganz genau, doch erfahrungsgemäss annähernd richtig ist, 

 nur durch die Annahme einer sehr bedeutenden Lufthülle 

 erklären, welche der Oberfläche der Sporen mehr oder 

 minder fest anhaftet und die beim Fall der Luft Widerstand 

 leistende Fläche vergrössert. Ausserdem muss die Reibung, 

 welche zwischen den Lufttheilchen der Hülle und denjenigen 

 der ruhenden umgebenden Luft stattfindet, indem Theilchen 

 der Hülle losgerissen und aneinander verschoben werden, 

 eine nicht ausser Acht zu lassende Rolle spielen. Die 

 Grösse der letzteren für sich allein ist unberechenbar, und 

 lässt sich zunächst nur durch den grösseren Widerstand 

 überhaupt ausdrücken, welchen eine entsprechend grössere 

 Fläche der Luft leistet. 



Wie wir gesehen haben, entspricht der beobachteten 

 Fallgeschwindigkeit von 4,45 mm bei dem angegebenen Ge- 

 wicht eine Kugelfläche von der Projektionsgrösse 0,0569 qmm. 

 Nachdem die Projektionsfläche dem grössten Kugelkreis 



r2 TT entspricht, so wäre nach der Formel r= y der Ra- 

 dius der luftumhüllten Spore 



1/0-0569 



^ 3.141^ 

 ri = 0,1345; 



der gemessene Radius der Spore r beträgt aber nur 0,00185 "^'"' 

 somit gäbe r, — r = 0,13265 mm die Dicke der die Spore 

 umgebenden mehr oder weniger verdichteten Lufthülle an. 



10 

 Dieselbe würde danach also über — mm betragen. 



100 



Wenn wir den Koeffizienten 5 ^ i setzen, so erhalten 

 wir als Resultat der Berechnung für v immer noch 228 mm 

 Fallgeschwindigkeit, welche die beobachtete um das 5ifache 

 übertrifft, w ist dann 0,000000000014029 mgm und f = 

 0,02845 qmm, also beide Grössen das 2646fache der be- 

 rechneten und die Dicke einer, diesen Widerstand erzeugen- 

 den unbeweglichen kugeligen Lufthülle um die Spore würde, 



r. . „..,5 



