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da Ti in diesem Falle 0,09478 mm beträgt, aus ri — r sich 

 zu 0,09293 mm berechnen. 



Eine solche fast unglaublich erscheinende Dicke der 

 unbeweglichen Lufthülle, welche kugelförmige Gestalt 

 besässe, würde dem angenommenen spezifischen Gewicht der 

 Sporen von 1,4 entsprechen. Sollte letzteres auch 

 etwas zu hoch a n g e n o m m e n s e i n , so würde die 

 mögliche geringe Reduktion keinen wesentlichen 

 Einfluss auf das Resultat obiger Berechnung ge- 

 winnen. 



Eine direkte Gewichtsbestimmung der Sporen ist nicht 

 auszuführen, indem dieselben sich in Folge überaus leichter 

 Adhäsion aneinander in lockere traubige Massen zusammen- 

 ballen , welche bedeutende Luftquantitäten zwischen sich 

 lassen. Man kann diese Luft auch bei sehr ansehnlichem 

 Druck nicht ganz entfernen. Eine chemische Analyse oder 

 andere Methoden, welche genaueren Aufschluss hätten ge- 

 ben können, waren wegen unzureichenden Materials vorerst 

 nicht möglich. 



Das Resultat dieser Berechnung ist aber abgesehen 

 hiervon nicht genau, weil die Genauigkeit des quadratischen 

 Widerstandsgesetzes für sehr kleine Geschwindigkeiten 

 steigend abnimmt. Nachdem indessen zwischen den Grössen 

 w, v und f die in der Widerstandsgleichung ausgedrückte 

 Beziehung besteht, so geht daraus hervor, dass bei einem 

 Widerstand, welcher in stärkerem Verhältniss, als dem des 

 Quadrates der Geschwindigkeit abnimmt, bei gleichbleibendem 

 w (Gewicht) die Grösse f wachsen muss. Somit geben 

 obige Berechnungen in Wirklichkeit einen zu 

 geringen Betrag für die Projekt ionsfläche einer 

 unbeweglichen kugeligen Lufthülle. 



Im übrigen gibt die Berechnung keine wirklich richtige 

 Vorstellung der wahren Lufthülle, denn diese kann nicht un- 

 beweglich sein, sondern ihre Dichtigkeit muss nach aussen 

 steigend abnehmen, so dass der grösste Theil derselben nur 

 äusserst locker anhängt und bei der Fallbewegung verschoben 

 werden muss. Die wirkliche Dicke der Hülle muss mit 

 der Grösse der inneren Luftreibung, d. h. der Reibung der 

 in den tieferen Schichten zunehmend in ihrer Bewegung ge- 



