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Aus diesen letzteren drei Gleichungen ergeben sich 

 schliesslich die Grössen für t, v und s: 



2 ST k — V 





v = k 



gk — e '^ g t 



_^ = k . tang hyp^j^^ 



e'' + e '^ 



k« , k2 



s = 



2g k^ — v^ 



aus welchen man für jeden Moment die Geschwindigkeit er- 

 sehen kann, wenn man den Koeffizienten f- kennt. Dieser 

 stellt eine Erfahrungsgrösse dar, die sich aus dem spezifischen 

 Gewicht des Körpers und der Grösse seiner Widerstands- 

 fläche berechnen lässt. 



In der vorletzten Gleichung bedeutet e die bekannte 



Zahl 2,7182 . . . . ; die Grösse e ^ nähert sich aber mit 

 wachsender Zeit t der Null, somit nähert sich auch die Ge- 

 schwindigkeit der Grösse k als Grenze. Da nun k eine 

 konstante Grösse darstellt, so muss die Bewegung immer 

 gleichförmiger werden. Aber erst wenn (p = g — ip == o 

 wird, würde wirklich gleichförmige Geschwindigkeit erreicht 

 werden und da dies nie eintritt, so findet nur eine asymp- 

 totische Annäherung statt. Also wird ein unter diesen zwei 

 Beschleunigungen sich bewegender Körper nie eine ganz 

 gleichförmige Bewegung annehmen, jedoch wird allmählich 

 die Geschwindigkeitszunahme so unmessbar klein werden, 

 dass man die Bewegung als gleichförmig betrachten kann. 

 Wenn nun auch die Bewegung eines in der Luft fallenden 

 Körpers gegenüber dieser theoretischen Entwicklung gewisse 

 Modifikationen erleidet, so ist doch das Wesen der Bewegung 

 selbst damit am besten charakterisirt. 



Wie weiter festgestellt wurde, steht die Grösse des Luft- 

 widerstandes gegen bewegte Körper in direktem Verhältniss 

 zu der Dichte des betreffenden Mediums und ist beeinflusst 

 durch die Gestalt des sich bewegenden Gegenstandes, da 

 erstens die parallelen Flüssigkeitsstrahlen, welche seine Ober- 

 fläche treffen, wie schon näher ausgeführt, je nach der 

 Gestalt des letzteren mehr oder weniger leicht abfliessen 



