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Wiederholung zu vermeiden, so weit hier möglich, etwas 

 näher auf die mechanischen Bedingungen derselben eingehen. 



Die Linie ad (Fig. 3, Taf. IV) stelle die Vertikalprojektion 

 eines in geneigter Stellung fallenden Haares dar. Bei s liege 

 sein Schwerpunkt. Die statischen Momente m o der drehen- 

 den Kräfte des Luftwiderstandes auf die beiden gleichlangen 

 Strecken Sb und Sc des Haares sind einander gleich, also 



mo2 — mo;^ = o 

 Die statischen Momente der Drehkräfte, welche auf die beiden 

 Randstrecken ab und cd wirken, sind aber nicht gleich, 

 sondern jenes der Strecke cd ist wegen des erleichterten 

 Luftabflusses kleiner. Also 



moi — mo4 > o 

 Addiren wir diese Ungleichung zur obigen Gleichung, so 

 erhalten wir 



(nioi + moo) — (mos + mo^) > o 

 Nachdem aber mj + m2 und m^ + m^ die statischen Ge- 

 sammtmomente darstellen, welche je an einer Längshälfte 

 angreifen, so haben wir, wenn Moi und M02 dieselben be- 

 zeichnen 



Moi - M02 > o 

 d. h. die algebraische Summe sämmtlicher statischen Mo- 

 mente ist grösser als Null und das überwiegende Moment, 

 welches dasjenige der abwärts gerichteten Hälfte ist, wirkt 

 aufwärts drehend. Der Angriffspunkt A wird dabei von s 

 aus soweit gegen a verschoben, dass für die gegebene Nei- 

 gung die Summe der statischen Momente beiderseits des- 

 selben gleich Null ist. Die Strecke sA ist nach einigen, 

 nach dem Prinzip der früheren (vgl. pag. 35 — 39) ange- 

 stellten Versuchen in Wirklichkeit sehr klein und auch bei 

 stärkster Neigung noch bedeutend kürzer als sie schematisch 

 in der Figur gezeichnet ist. 



Mit der fortschreitenden Drehung rückt A immer näher 

 an s, bis es in horizontaler Lage des Organs mit ihm zu- 

 sammenfällt. Hiemit ist dann die Gleichgewichtslage erreicht. 



Die Drehung freier unveränderlicher materieller Sy- 

 steme, welche erzeugt wird, wenn die Resultirende einer 

 wirksamen Kraft nicht durch den Schwerpunkt geht, können 

 wir, wie früher ausgeführt, als um den Schwerpunkt statt- 



