wir (Fig. 4, Taf. IV) von s auf die verlängerte Linie C D eine 

 Normale, errichten auf dieser in dem Punkte s eine senkrechte 

 sH von der Länge des Trägheitsradius (> und verbinden den 

 Punkt D mit H, so bekommen wir, wenn wir auf der Linie 

 DH in dem Punkte H ebenfalls eine Normale errichten, in 

 dem Schnittpunkt E dieser mit der Linie ED das gesuchte 

 Momentanzentrum. Dieser Punkt E rückt, je mehr sich der 

 Körper senkrecht zur Richtung des Luftwiderstandes stellt, 

 also je mehr E sich s nähert, um so weiter nach links hin- 

 aus, indem, wie sich aus der geometrischen Konstruktion 

 ergibt, g^ immer gleich sEsD sein muss. 



Die durch die Momentankraft erzeugte Winkelgeschwin- 

 digkeit cj*) ist gegeben durch den Quotienten des Trägheits- 

 momentes in die Grösse des Drehmomentes. Letzteres (Mo) 

 ist bekanntlich Kraft mal Hebelarm, Da CA = P die Grösse 

 der Kraft, und sD = sA sin /5 die Grösse des wirksamen 

 Hebelarmes darstellt, ist, wenn wir für sD den Buchstaben 

 e setzen 



Mo = Pe sin ,5; 



2 



das Trägheitsmoment T der Linie ab ist — y L^, also ist 



die Winkelgeschwindigkeit 



ßPe sin/5 



2yO 

 oder, da 2L-y gleich der Masse M ist 



3Pe sin/^ 



Die lebendige Kraft und somit auch die Zentrifugal- 

 kraft, welche bei einer derartigen Drehung eines fallenden 

 Haares im widerstehenden Medium erzeugt wird, ist nun 

 aber in Wirklichkeit in Folge der enormen Widerstände 

 minimal, sie ist fast gleich Null zu setzen, in Folge dessen 



*) Die Winkelgeschwindigkeit eines sich drehenden Körpers ist 

 bekanntlich das Verhältniss zwischen der linearen Geschwindigkeit 

 (oder Bogengeschwindigkeit) seiner einzelnen Punkte und deren Ab- 

 stand vom gemeinsamen Drehpunkte, welches für alle Punkte eines 

 sich drehenden unveränderlichen Systems dasselbe bleibt. Also w = 



V Bogengeschwindigkeit 



r Radius. 



