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festgestellten Grössen in unsere Gleichung, indem wir dies- 

 mal 5 = 1 setzen, so erhalten wir 0,751 m als grösste theo- 

 re tische gegenüber 0,666 m grösster beobachteter Fall- 

 geschwindigkeit. Die Leistungsgrösse ist demnach 



'i^f- =^ 1,129. Fügen wir für die beiden geprüften Papier- 

 modelle in die Widerstandsformel 5 = i ein, so erhalten wir 

 für Nr. I eine theoretische Fallgeschwindigkeit von 1,322 m, 



I 2*50 



somit ist die Leistungsgrösse '-^ - = 1,2^9. Für das Modell 

 * ^ 0,987 ^^ 



Nr. 2 ergibt sich eine theoretische Fallgeschwindigkeit von 



0,674 m, und die Leistungsgrösse schwankt somit nach den 



beobachteten Grenzgeschwindigkeiten zwischen ''=^ 1,484 



0,454 



0,674 

 und '—i^ = 1,26. 



OÖ35 



Es ist dies um so auffallender, als in Folge der Dreh- 

 ung diese Organe dem Luftwiderstande im Mittel fast nur 

 die Hälfte ihrer grössten Projektionsfläche entgegensetzen. 

 Die Gründe für die Fallverzögerung liegen in der lebendigen 

 Kraft der drehenden Masse, welche den Luftwiderstand trotz 

 der im Durchschnitt verminderten Projektionsfläche besser 

 auszunützen gestattet. Das Prinzip der Ausnützung ist das 

 gleiche wie bei den Haupttypen VIII und IX, bei letzterem 

 wird in Folge beschleunigterer Drehung nur noch grösserer 

 Nutzeffekt erzielt. Die Leistungsgrösse steigert sich aber 

 namentlich, wenn die Organe durch einseitige Verlängerung 

 in die Form der „länglichen Platte", also in den IX. Haupt- 

 typus übergehen. 



Zur Mechanik des Vorganges. 



Was die Mechanik der Vorgänge anlangt, so beruht 

 dieselbe darauf, dass bei keiner Lage des Organs Stabilität 

 vorhanden ist. Die senkrechte Flächenstellung besitzt nur 

 labiles Gleichgewicht. In horizontaler Stellung findet der 

 stärkste Angriff durch den Luftwiderstand wegen erschwer- 

 ten Abflusses und stärkerer Krompression der Luft in der 

 Mitte der Unterfläche statt, nach den Seiten zu ist der 



