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Die Grenze der Beschleunigung ist mit dieser letzteren 

 Geschwindigkeit, welche 1,5 m pro Sekunde beträgt, so gut 

 wie erreicht, sie muss ihr wenigstens sehr nahe kommen. 

 Führen wir daher die erhaltenen Grössen in die Widerstands- 

 formel ein, wobei wir schätzungsweise den Koeffizienten 5 

 der geringen Krümmung halber = i setzen, so erhalten wir 

 folgende theoretische Geschwindigkeit: 



\J 19620-64 



~" V 0,001293-499 



V = 1398 mm 

 also in runder Summe 1,4 m. Gegenüber der beobachteten 

 grössten Geschwindigkeit von 1,5 ein sehr gut übereinstim- 

 mendes Resultat, welches nur um — zu gering ist. Die 



Differenz würde sich übrigens noch um einen kleinen Bruch- 

 theil vergrössern, wenn die wirklich grösste Fallgeschwindig- 

 keit eingeführt worden wäre. 



Samen von Eccremocarpus scaber (Bignoniac). 



Die kleine bikonvexe Nuss von c. 3 mm Breite und 1/2 nim 

 Dickendurchmesser ist von einem c. ^/^ mm breiten häutigen 

 Flügelsaume umgeben, welcher entweder ganz flach ist oder 

 häufiger mehr oder weniger konkav gewölbt, eine sehr flache 

 Kegel- oder eine Kugelzone darstellt. Einige möglichst 

 gleichmässig entwickelte Exemplare ergaben als durch- 

 schnittliches Gewicht 0,00066 grm. Die Samen fallen, ob der 

 Flügel flach oder konkav gestaltet ist, in horizontaler Stel- 

 lung, lothrecht oder meist in sehr steiler Schraubenlinie zu 

 Boden. Die f^allgeschwindigkeit betrug bei einem Samen 

 von obigen Dimensionen mit konkav aufgebogenem Flügel 

 für den 



1. m 1,4 Sek. 



2. „ 1,2 „ 



3- -, i>i V 

 4.-6. „ 3,1 „ also für je i m 1,03 Sek.: 

 Die grösste Fallgeschwindigkeit erreichte der Same also mit 

 I m auf die Sekunde. Dieselbe kommt der gleichförmigen 

 Fallgeschwindigkeit jedenfalls sehr nahe. Einige Berech- 

 nungen, welche ich anstellte, gaben in Folge der grossen 



