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nigen, nicht dicht gestellten, haarigen Strahlen bilden Zwi- 

 schentypen und nähern sich den haarförmigen Organen. 

 Ihre Leistungsgrösse steigt mit Verminderung der. Haare, 

 da die Lufthülle der einzelnen Haare zur vollen Ausnützung 

 gelangt. 



Leistungsgrösse des Typus. 



Dieselbe hängt ausser von der Grösse der Horizontal- 

 projektion auch von der Gestalt der Widerstandsfläche ab. 

 In Folge der Tieflage des Schwerpunktes sind hier stabile 

 Widerstandsflächen möglich, wie sie sonst bei keinem Typus 

 vorkommen. Von verlängert (spitz) kegelförmiger (fast wal- 

 zenförmiger) Gestalt bis zu konkav halbkugelförmiger können 

 sie variiren. Die ersteren kommen häufig in jeglicher Ge- 

 stalt vor, von den letzteren sind mir in einigermassen reiner 

 Form bis jetzt keine Beispiele bekannt geworden, indess ist 

 die Möglichkeit ihres Auftretens gegeben. Je nach der ver- 

 schiedenen Konstruktion schwankt aber damit die Leistungs- 

 grösse zwischen sehr weiten Grenzen. Das Versuchsorgan 

 von Asterocephalus fiel in der Sekunde 3,8 m, wogegen die 

 Berechnung nach der Projektionsgrösse für 5 ^= i nur 1,69 m 

 ergibt. Die Leistungsgrösse dieses Organes beträgt also 



— ^^ = 0,44. Aber diese Zahl kann offenbar noch weiter 

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herabsinken. Die untere Grenze ist mir unbekannt, immer- 

 hin stellt 0,44 schon eine sehr geringe Leistungsgrösse dar. 

 Besässe das Organ eine schwach konvexe Widerstandsfläche 



vom Koeffizienten = i, so wäre die Leistungsgrösse—^ = i; 



^ ^ 1,69 



wäre die Widerstandsfläche ganz eben, so würde die Fall- 

 geschwindigkeit etwa 1,46 m betragen (für den Koeffizienten 



— ) und die Leistungsgrösse wäre ' ^ = i,is- Besässe 



endlich die Widerstandsfläche die denkbar günstigste, nämlich 

 konkav halbkugelförmige Gestalt, so betrüge die Fallge- 

 schwindigkeit etwa 1,07 m (berechnet aus dem Koeffizienten 



— ) und die Leistungsgrösse betrüge - ^ =^ 1,58. Wenn 



