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selbe durchfiel, aus horizontaler Stellung seiner Längsaxe 

 fallen gelassen 6 m Fallhöhe in i,8 Sek., von welchen die 

 Hälfte auf je drei Meter kam. Die Fallzeit betrug also 0,9 

 Sek. auf 3 m oder 3,3 m pro Sekunde. Die Bahn war an- 

 fangs lothrecht und ging nach etwa 1/3 Fallraum in eine 

 steile Spirale über von etwa V2 ni Radius. Dabei drehte 

 sich das Organ mit beschleunigter Geschwindigkeit anfangs 

 um seine horizontal gestellte Längsaxe. Der spätere Fall- 

 verlauf ging zu rasch vor sich und musste aus zu grosser 

 Entfernung beobachtet werden um das Verhalten genauer 

 verfolgen zu können. Jedenfalls stellte sich aber die Längs- 

 axe rasch schief und schliesslich in die Richtung der ur- 

 sprünglichen Rotationsebene selbst ein, so dass Stellungen, 

 welche ganz derjenigen der vorhergehenden Form ent- 

 sprachen, eintraten. Es ging dies aus Fallversuchen mit 

 entsprechend gestalteten vergrösserten leichten Papiermo- 

 dellen hervor, deren Nuss aus einem hohlen Zylinder be- 

 stand und deren Oberfläche einerseits roth gefärbt war. 



Wenn wir hier mittelst der gemessenen Grössen eine 

 Berechnung der theoretischen Fallgeschwindigkeit versuchen, 

 so ist diese nur sehr approximativ möglich, da ein auch nur 

 einigermassen richtiges Abschätzen des Koeffizienten 5 so 

 gut wie unmöglich ist. Nehmen wir ihn versuchsweise = i, 

 so erhalten wir 



V ^= 



V 



19620-338,5 



0,001293 242 

 V ^= 4,607 m 

 also einen ansehnlichen Unterschied gegenüber dem beob- 

 achteten Resultat. Die Fallgeschwindigkeit ist somit eine 

 wesentlich geringere als sie es vermöge der Masse und 

 grössten Flächenentwicklung des Körpers sein sollte. Es 

 liegt dies auch hier wieder an der erhöhten Ausnützung des 

 Luftwiderstandes durch die lebendige Kraft der beschleu- 

 nigten Drehung. 



Auf die Mechanik der Vorgänge will ich hier nicht 

 weiter eingehen, als es bereits in den allgemeinen Bemer- 

 kungen über die Axenverhältnisse des Typus geschehen ist. 



