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1. m in 1,27 Sek. 



2. „ „ 1,13 >f 



4.-6. „ „ 2,7 „ , also I in in 0,9 Sek. 



Dies macht in i Sek. — = 1,1 ir m. Die i<^rösste Fall- 



0,9 



geschwindigkeit war damit erreicht. Die Bahn stellte eine 

 oben weite Spirale von etwa 70 cm Durchmesser dar. Letz- 

 terer blieb vom 3. m angefangen dauernd etwa 15 cm gross. 

 Dabei stellte sich die Längsaxe des Organs in einen Winkel 

 von etwa 20-22" zur horizontalen. 



Die relative Leistungsfähigkeit der beiden Funktions- 

 arten verhielt sich also wie 1,1 11 : 1,765 oder die Fallge- 

 schwindigkeit bei der ersteren war 1,58 mal grösser wie bei 

 der letzteren. 



Theoretisch erhalten wir, wenn wir 5 annäherungsweise 

 ^= I setzen 



V 19620 i; 

 0,001293- 1 



^o 



293-132 



V = 1,22 m 



somit verhält sich die theoretische Fallgeschwindigkeit zur 



L L 1 11 T- 1 1,222 0,6qI 



beobachteten bei der ersteren runktionsart wie — ^^ = 



1-765 I 



1 • 1,222 1,099 T 1- ,, ■ , 



und zur zweiten wie = — - . im ersteren falle haben 



i,iii I 



wir also eine ganz auffallend geringe Leistungsgrösse, welche 

 sich nur durch die hohe elastische Biegsamkeit der beiden 

 Flügelenden erklärt. Im letzteren ist sie ebenfalls sehr ge- 

 ring. Im Verhältniss zur ersteren aber leistet sie dennoch 

 bedeutendes wie aus der oben angeführten Verhältnisszahl 

 hervorgeht. 



Sehr eigenthümlich verhielt sich ein sonst ganz normal 

 aussehendes Exemplar. Dasselbe gebrauchte für 6 m Fall- 

 höhe nicht weniger als 11,6 Sek. Dasselbe funktionirte nor- 

 mal um die horizontale Längsaxe drehend, aber intermittirend. 

 Es beschrieb abwechselnd kurze Stücke von einander gegen- 

 sinnig verlaufenden Spiralen, wobei es sich zwischen je zwei 

 Stücken immer überschlug. Eine genauere Untersuchung 

 über die Gründe dieses eigenthümlichen Verhaltens habe ich 



