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um einen ganz kleinen Bruchtheil zu hoch ausfallende Leist- 

 ungsgrcVssen sind sehr unbedeutend. Die Bahn vei-lautt 

 unter sehr /ahlreichen sekundären Kurven, welche sich 

 manchmal mindern und kurze Stücke fast ganz verschwinden, 

 dann aber wieder stärker beginnen. Aus quersenkrechter 

 Fallstellung wurden während der ersten 150 cm Fallhöhe c. 

 21 solcher Oszillationen gezählt. Die Zahl der Umgänge 

 der ungefähr zwischen 140 und loo cm Durchmesser sich 

 bewegenden Spiralbahn schwankte bei 6 m Fallhöhe zwischen 

 4'V4 und 7. 



Neig'ung der Queraxe zur I loi^izontalcn durch die be- 

 ständigen Oszillationen sehr wechselnd, in Momenten gleich- 

 förmigerer Bewegung einen Winkel von c. 6^ einschlie.ssend. 



Berechnen wir nunmehr aus Gewicht und Fläche die 

 theoretische Fallgeschwindigkeit, so nehmen wir mangels 

 sicherer Anhaltspunkte für genauere Schätzung am einfach- 

 sten den Koeffizienten 5 gleich i an. Für die Neigung der 

 Queraxe wäre eigentlich der Kosinus des Winkels in die 

 Gleichung einzuführen, jedoch erhält sich ja diese Gleich- 

 gewichtslage während des Falles nicht dauernd , ausserdem 

 beeinflusst die Kosinusfunktion des kleinen Winkels von 6" 

 das Resultat der Berechnung in sehr minimaler Weise. Eine 

 Abschätzung des Werthes der Aufwärtskrümmung, welche 

 durch den Luftwiderstand während des Fluges erzeugt wird, 

 ist ebenfalls unmöglich. Wir sind bei diesem Berechnungs- 

 versuch vollständig auf die rein theoretische Formel ange- 

 wiesen, welche wir ja ohnehin des allgemeinen Vergleiches 

 der Leistung.sfähigkeit halber anwenden müssen. 



Obige Grössen in die Widerstandsformel eingeführt 

 ergeben 



V = 1/^9620^6,8" 

 V 0,00293-4390 

 V := 356 mm. 

 Vergleichen wir diese Geschwindigkeit mit den beo- 

 bachteten Geschwindigkeiten für 6 m P^allhöhe, so ergibt sich 



aus 31,6 Sek. 5,26 Sek. pro Meter oder m ^= [90 mm 



5'2o 



pro Sekunde. Aus 34,6 Sek. Fallzeit ergibt sich 5,76 Sek. 



