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AD das Drehungsmoment der Scheibe vor, nachdem das Ueber- 
gewicht OP während der Zeit dt gewirkt hat. Die Rotations- 
geschwindigkeit der Scheibe scheint demnach durch die Präcession 
grösser zu werden. War dieselbe anfänglich gleich AB, so ist 
sie nach Verlauf der Zeit dt gleich AD, sie hat somit um 
d== AD—AB zugenommen, nun ist aber AB= AD.cos BAD, 
also d = AD.(1—cos BAD) — 2 AD.sin®? OP. Da die 
Präcession während einer endlichen Zeit selbst endlich ist, so 
muss dieselbe während der unendlich kleinen Zeit dt ebenfalls 
unendlich klein sein. Der Winkel BAD muss daher unend- 
lich klein angenommen werden, dann ist aber sin ? Er und so- 
mit auch der Werth von d unendlich klein vom zweiten Grad. 
Während einer endlichen Zeit ändert sich also die Rotations- 
geschwindigkeit unendlich oft, jede Aenderung ist aber unend- 
lich klein vom zweiten Grad, die Summe aller Aenderungen ist 
daher gleich Null zu setzen, d. h. AD ist — AB oder die 
Rotationsgeschwindigkeit wird durch die Präcession nicht vermehrt. 
Der Umstand, dass die Präcessionsbewegung in dem ange- 
nommenen Fall in einer horizontalen Ebene erfolgt, bringt es 
mit sich, dass wie AB so auch die Momentenaxe AC immer 
gleich bleibt. Bei gleichbleibenden Axen wird dann auch in 
gleichen Zeiten die Präcessionsbewegung von gleicher Grösse sein. 
In dem vorliegenden speziellen Fall erfolgt also die Präcession 
in einer horizontalen Ebene mit sehr kleiner aber constanter 
Winkelgeschwindigkeit und mit unveränderter Rotationsgeschwin- 
digkeit der Scheibe. 
Von den drei Bedingungen, unter welchen die Erscheinung 
bisher betrachtet wurde, lassen sich diejenigen bezüglich des 
kleinen Uebergewichts und der horizontalen Axenlage sehr leicht 
erfüllen, die Reibung dagegen lässt sich niemals ganz vermei- 
den. Ihre Einwirkung soll deshalb nachträglich noch untersucht 
werden. 
Die Scheibe erfährt in ihrer Axenlage und in der Luft 
Reibungswiderstände, die sich summiren, ihre Gesammtwirkung 
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