26 ETTORE MORELLI 



In queste espressioni, a, [5, y, v, /, a, indicano delle costanti 

 caratteristiche dell' apparecchio, le quali si riferiscono ai qua- 

 dranti 1, 2 ed alla parte 3 dell'ago, anziché alle due coppie 

 di quadranti opposti ed all'ago intiero. 



Lo stesso si può dire per la coppia 1' 2' di quadranti con- 

 tigui e per la parte 3' dell'ago; anzi è evidente che le costanti 

 a, |3, 7, V, /, p-, sono uguali nei due casi ; sulla parte 3' del- 

 l'ago agiscono adunque tendendo a farla girare, due forze i cui 

 momenti sono uguali a G' e G'(ì dove: 



Queste quattro forze agenti sull'ago, si compongono in due 

 forze le quali tendono a deviare la sospensione dalla direzione 

 verticale, ed in due coppie di momenti G-\-G' e {G^+G'^)è; 

 queste ultime soltanto, si hanno a considerare rispetto alla ro- 

 tazione dell'ago; ora, se si suppongono riuniti i quadranti con- 

 tigui 1, 2' ed r 2, cioè: V^'=V^ e Fj=F'o si ricava: 



( G+G'=iJ.{r-V,){V^-V^) 



(4)... G^ + G>a(F,^+F/)+2x(F,^+F/) 

 ( +2.(F^+n)(F3+n') + 4/5^in- 



La coppia di momento G-\- G' è indipendente da (5, e tende 

 a deviare l'ago nel verso dei positivi se (t+G'>>0, nel senso 

 contrario se G-\-G'<i^. 



La coppia di momento {G^-\- G^)ò cambia di segno con ^, 

 e si annulla per o = 0; essa tende a ricondurre l'ago a zero 

 da qualunque parte se ne allontani se G^-{- G\<iO^ e ad allon- 

 tanamelo sempre se G^j+(xj'>0. È questa la coppia direttrice 

 elettrica che si unisce alla coppia direttrice dovuta alla sospen- 

 sione, complicando notevolmente l'equazione di equilibrio del- 

 l'ago; di essa non si tiene conto nella teoria elementare prima 

 esposta. — Le considerazioni fatte dal signor Gouy per conclu- 

 dere che sensibilmente : 



a = u =: ; / = — |3 : l = — p- 



