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È questa la forinola fondamentale per la teoria e per l'uso del- 

 l'apparecchio. Appare ora evidente come fondendo assieme i qua- 

 dranti contigui 1.2' e 2 l' in due scatole semicircolari, ed allar- 

 gando l'ago nel senso normale all'asse maggiore di simmetria, 

 si migliori l'apparecchio; inquantochè sopprimendo alcuni orli 

 ed allontanando i rimanenti , sono certo con maggiore approssi- 

 mazione verificate le ipot-'si relative alle distribuzioni regolare 

 ed irregolare dell'elettricità che hanno servito di base a questa 

 teoria. Xe segue che si avrà una maggiore approssimazione am- 

 mettendo per l'elettrometro a emicicli la q = K{V^'-V2){V^—V^'), 

 di quella che si abbia ammettendo questa formola per l'elettro- 

 metro a quadranti modificato secondo la (fig. 1), oppure ammet- 

 tendo, come si suole, la nota relazione 



per l'elettrometro a quadranti ordinario. 



La modificazione deirelettrometro a quadranti di cui abbiamo 

 parlato, riguarda le parti essenziali dell'apparecchio e quindi ne 

 cambia le proprietà fondamentali ; è indipendente dalla costru- 

 zione di tutti i particolari relativi all'intelajatura, alla sospen- 

 sione, allo spegnitore, alla lettura delle deviazioni ; pei'ciò essa 

 è applicabile a tutte le forme dell'elettrometro a quadranti. 



2. — La teoria esposta rende conto delle proprietà essenziali 

 dell' apparecchio, ma, per le ragioni indicate, essa è soltanto 

 approssimata. È possibile fare una teoria piii completa proce- 

 dendo in modo analogo a quanto fece il signor Gouy in una 

 sua pregevole memoria relativa all'elettrometro a quadranti [Jonr- 

 naì de Physique, Mars 1888). 



Consideriamo l'elettrometro ad emicicli sotto la forma indi- 

 cata dalla fig. 1, e supponiamo per ora isolati i quattro qua- 

 dranti. I due quadranti contigui 1, 2 unitamente alla parte 3 

 dell'ago, formano un mezzo elettrometro a quadranti a cui pos- 

 siamo applicare, con piccole modificazioni, i risultati della teoria 

 del signor Gouy ; le forze elettriche le quali agiscono sulla parte 

 3 dell'ago tendendo a farla girare attorno all'asse verticale di 

 rotazione, si riducono a due ; i loro momenti rispetto a questo 

 asse, sono espressi da Gè G^d dove : 



