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ET ASTRONOMIQUES. 29 
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pendule, & nous aurons —— #p, pour mefure de la quan- 
tité de la perte à chaque ofcillation , qui , dans toutes les 
occafions , doit être mefurée par le produit de la hauteur 
verticale par la mafle. Lors donc que le même pendule 
eft appliqué à l'horloge , cetre perte eft continuellement 
réparée par l’aétion du poids moteur : nommons ce poids 
P, & fuppofons qu'il defcende à chaque vibration du 
pendule d’une quantité infenfible € ; il eft certain que file 
poids moteur entretient la pendule dans une marche uni- 
: A ; 
forme, nous aurions, fans le frottement, 6 P— = p : mais 
‘ce frottement ne doit pas être négligé ; il eft même la 
caufe principale de l'inégalité des balancemens du pen- 
dule , parce qu'ileft inégal lui-même , principalement à 
caufe de l’inégale ténacité de l'huile. Pour confidérer 
donc l'effet du frottement entier de toutes les roues, nous : 
fuppoferons qu’il foit en équilibre avec un poids F, appli- 
qué au même point avec le poids moteur. Il eft clair que 
la vérirable force motrice fera P—F, & qu’une telle force : 
motrice , fans le frottement , feroit le même effet que le 
poids moteur P avec le frottement : la vraie équation eft 
donc celle-ci. 
C(P—F)—T ep, 
Avant que de tirer de cette équation les nouvelles lu: 
mieres qu’elle répand fur cette matiere, il fera bon de dire 
un mot fur le petit arc de diminution, exprimé par z. Dans 
les pendules bien fufpendues, il eft certain que cette di< 
minution provient , finon pour le tout, du moins pour la 
plus grande partie , de la réfiftance de l'air ; il dépend 
donc d’une infinité de circonftances , comme de la gran- 
deur de la lentille de fa pefanteur fpécifique, de fa f- 
gure , -&c; comme on le démontre dans la théorie des’ 
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