Nr. | 
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45 | 
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106 STRUVE: 
Zahl der | dA 
Ver- $ 
bachter Spoc —- ke 
bindung 3eobachter Epoche Mess. in | lg 2 | A w. F du 
Ariel. 
Ar. Ur: Barnard | Lieck 1894 9 7.887 5n | 13'674 |#0!o5ı |+ 523 
» | » | 1895 12 1.4680 | 13.820 #0.055 — 199 
Schaeberle, Hussey | 1897 12 7-3953n | 13.746 |#0.047 | + 168 
n Aitken, Hussey | » | 1898 9 8.1503n | 13.585 |#0.070 + 958 
” Aitken | n 1899 13 7:5396n | 13.732 |+0.036 [+ 235 
” | 1900, 1901 12 | 8.2306n | 13.546 |#0.056 | +1 153 
» Aitken, Barnard | Lick u. y erkes | 1910, 1911 15 | 7.7660n | 13.700 |#0.071 | + 396 
| | | 
Die aus obigen Korrektionen folgenden Werte von u zeigen nicht un- 
beträchtliche systematische Unterschiede, einesteils zwischen den verschiede- 
nen Beobachtern, andernteils aber auch bei denselben Beobachtern zwischen 
den aus den Halbachsen verschiedener Trabanten abgeleiteten Resultaten. 
Um dies deutlicher hervortreten zu lassen, bilden wir die folgenden Mittel- 
werte, entsprechend ihren Gewichten, wobei zu bemerken ist, daß eine 
strenge Scheidung nach den verschiedenen Beobachtern nicht möglich ist, 
weil bei einzelnen Reihen mehrere Beobachter mitgewirkt haben. Die 
Reihen Oberon Nr. ı2. 18. 19, Titania Nr. 29. 34. 35, Umbriel und Ariel 
Nr. 40. 45. 46 berulien hauptsächlich auf Messungen von Barnard, die 
teils am Lick-, teils am Verkesrefraktor erhalten sind. Da keine merk- 
lichen Unterschiede zwischen den Messungen von Barnard am Lick- und 
Yerkesrefraktor zu erkennen sind, so sind dieselben vereinigt. Die übrigen 
Reihen am Lickrefraktor sind zum weitaus überwiegenden Teile von Aitken 
gemacht. Bezüglich der Washingtoner Reihen sind Mittelwerte gebildet 
für die älteren Reihen Neweomb, Hall, für die Reihen von See und 
für die neueren Beobachtungen von Frederick, Hammond und Fre- 
derickson. 
Zahl der 
Reihen Gewicht 5 
Washington (Neweomb, Hall) Oberon 4 5.48 22644 
Titania 4 2.84 22846 
im Mittel 8 8.32 22712 
Washington (See) Oberon 3 3-33 22492 
Oberon— Titania 2 2.59 22412 
Titania 3 273 22416 
im Mittel 8 8.65 22444 
Gew. 
0.07 
| 0.07 
0.09 
| 0.04 
0.14 
0.06 
0.04 
