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normaler Richtung gegen ihre Ebene durch die Luft bewegt wird, einen 

 Widerstand 



D = kFc* 



erleidet. Zerlegt man k in zwei Glieder 



k = a -+- p . ß 



wo p den Umfang der Scheibe ausdrückt, so entspricht der erste Theil 

 von Z), nämlich aFc 2 den gewöhnlichen Annahmen. Der zweite 



pFc'ß = Fc.p.c.ß 



enthält als Factoren die Masse der vorbeistreichenden Luft, die Fe pro- 

 portional ist, sodann p oder den Umfang der Scheibe, den die Luft be- 

 rührt, und endlich die Geschwindigkeit c, mit welcher diese Berührung 

 erfolgt. Es scheint sonach die Ursache der Zunahme des Widerstandes 

 keine andre zu sein, als die Reibung der Luft gegen den Rand der Scheibe. 

 Die Luft strömt aber, wie schon die Eingangs erwähnten Versuche ergaben, 

 unmittelbar am Rande der Scheiben ganz regelmässig vorbei, ohne daselbst 

 eine wirbelnde Bewegung anzunehmen, die sich erst dahinter bildet, wo 

 die von der Wand gedeckte Luft berührt wird. Die Reibung ist sonach, 

 übereinstimmend mit den am Wasser gemachten Erfahrungen 1 ), der ersten 

 Potenz der Geschwindigkeit proportional. 



Bevor ich die betreffenden Constanten durch Verbindung der 

 sämmtlichen Beobachtungen berechnete, machte ich den Versuch, die ein 

 und zwanzig mit den kreisförmigen und quadratischen Scheiben ange- 

 stellten Beobachtungen unter einander zu vergleichen, um mich zu über- 

 zeugen, bei welcher Annahme des Werthes p die grösste Uebereinstimmung 

 sich darstellt. 



Wählte ich für p den Umfang der Scheiben, so ergab sich 



a = 2,210 

 ß = 0,0132 



x ) lieber den Einfluss der Temperatur auf die Bewegung des Wassers in Röhren. 

 Mathematische Abhandlungen der Akademie der Wissenschaften aus d. Jahr 1854. Seite 69. 



