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Trennungen in Ebenen erfolgen, also dreiseitige Prismen sich lösen, deren 

 untere Kanten in den Fufs der Wand fallen, da nur in diesem Falle der 

 stärkste Druck eintritt. 



Die Höhe der Wand bis zur Oberfläche der Sehüttung sei A, die 

 Breite b, das Gewicht der Raumeinheit der Sehüttung 7 und der Winkel, 

 den die Bruchebene gegen die lothrechte Wand bildet 0, alsdann ist das 

 Gewicht des gelösten Prismas 



iyh^ by . tgt f 



Wenn aufserdem der Reib ungs-Coefficient der Schüttung Cotg -^ genannt 

 wird, so ist der Druck, mit w^elchem das Prisma herabzugleiten strebt, 



Wby.tgtcp^^r:^ 



Der gegen die Wand ausgeübte Horizontal-Druck, dem der nöthige 

 Widerstand entgegengesetzt werden mufs, würde in einfachster Weise sich 

 hieraus ergeben, wenn man diesen Ausdruck mit Sin (p multiplicirte. Cou- 

 lomb wählt dafür aber einen andern Weg. Den gesuchten Horizontal- 

 Druck zerlegt er in eine Kraft parallel zur Bruchebene und in eine normal 

 gegen diese, er nimmt an, dafs letztere aufs Nene eine gewisse Reibung 

 veranlafst, die er von der ersten Kraft abzieht, während er den Rest dem 

 schräge abwärts gerichteten Drucke des Prismas gleich setzt. Dieses Ver- 

 fahren würde sich ungefähr rechtfertigen, wenn man die Ki'aft suchte, 

 welche das gelöste Prisma auf der Bruchebene aufwärts zu schieben im 

 Stande wäre, aber auch in diesem Falle dürfte man die Reibung nicht 

 zweimal in Rechnung stellen. 



Nach vorstehender Auifassung tindet man den gesuehteti Hori- 

 zontal-Druck 



// = Ibh- y . tgt (-1 — (/>) tgt <p 



Der Winkel -vS, der die Reibung bezeichnet, läfst sich durch einen leicht 

 anzustellenden Versuch besthnmen , man schütte nämlich den Sand oder 

 die sonst benutzte Erdart auf und bemühe sich, ihr die möglichst steilste 

 Böschung zu geben. Diese steilste Böschung, gegen das Loth gemessen, 

 ist der Winkel %i', weil für sie das Gleichgewicht zwischen dem schräge 

 abwärts e;ei-ichteten Druck und der Reibung eintritt. 



