in’s Besondere über die der ersten und zweiten Ordnung. 99 
also 
0, Ö, =0, ®, =(, % =0, 
pP = Ö, #25, = AST, ®, a d, Hy, = dvyz, (20.) 
9 =0d,xsy, 0, Or RE 0. MfS, 0, =(d\vze, 
9" = dnyz, IHRES HOHEN OUSE, 9%, =d,vay, 
und demnach 
P-aS=x(,rz’s’ +0, uy’s’ + dry’? + yzsp), 
Q — BS=y(d,xz’ 8” +dusT’ + dvz’x’ +2zsp), 1 ) 
R-yS=z(,rs’y’ + 0rs’a + d,va’y’ +Haysp), 
S=s(dxy’z’ +0,02’ + od,’ y” + 2yzp”). 
Ich nehme nun die vierte Coordinatenebene s=0 als die unendlich ent- 
fernte Ebene 2=0, wodurch vermöge der Gleichung s= ac + By +yz +1, 
a=0, £=0, y=0 wird, alsdann bestimmen sich die linearen Ausdrücke 
pP, pP, p', p” durch die Gleichung Pcr+ Qy+Rz+St=0 als 
p=ay—a.z—bt, P=az—a,.—bt p=arx—ay—b,t, 
p"=ba+by+b,2; ( 
bezeichnet man dieselben daher wie oben mit r, r,, 7,, r, so hat man 
folgende analytische Darstellung dieser Strahlensysteme sechster Klasse 
PE+Q+R2=0, 
P=x(,r1z°’t +d,uy’ ti + dvy’z’ + yztr), 
QA=y(d;rz’t’ + dual +d,vz’a’ + zztr,), (23:) 
R=z(d,2y’t" + 0ru° t +d,va’y’ + aytr,), 
und die Gleichung d, uw — dvV —=0 giebt als eine zweite Gleichung dieser 
Strahlensysteme: 
san ıylEr ti. (24.) 
Diese Darstellung ist wieder in so fern die allgemeinste, als alle Strahlen- 
systeme dieser Art durch collineare Verwandlungen des hier aufgestellten 
erhalten werden. Die Brennfläche ist; 
N2 
