220 W e i s s : Grundzüge der Theorie 



Die gegen s gekehrte Endkante dagegen (co, Fig. 2.) den Ausdruck 



1/ ks 2 ~ V~ ' Vis- -t-(2n-iy y * c- 



co = \ w^ir + 7 " c " = 2«-i 



wobei zu bemerken, dafs für As 2 überall substituirt werden kann 3a 2 , 

 weil s = a ] ' . 



Die Lateralkante des Körpers (no, Fig. 2.) findet sich leicht auf 

 folgende Weise: 



_ a} / (2»-l)- + 3 _ a Y in 2 — 4»H-4 _ 2« I 7 «- — /z -+- 1 

 — 2«— 1 2 h- 1 2h- 1 



Aber wenn in Fig. 4. £?</ die Verlängerung von Cl (Fig. 1.) bis 



zum Durchschnitt mit der verlängerten ab, also bq = ab, und Ca = 



2. Ct=2s ist, mithin Co : Cq = ., n ^_ l \2s —i \2n — l,so verhält sich 



nach dem in dem Bande dieser Schriften für d.J. ISIS u. 19. S. 277 u. f. 



entwickelten Lehrsatze no '. ao = bq . Co : ab . Cq + bq . Co = 1.1:1. 



(2 n — 1)+ 1 .1 = 1:2«; folglich ist die Lateralkante, d. i. no 



no = ^— ao 



a Y «- — n-h 1 



"rt(2 71-1) 



3. 



Was die Neigungen der beiderlei Endkanlen gegen die Axe yc 

 betrifft, so ist für sich klar, dafs für die Neigung der gegen a gekehr- 



ten Endkante cn gegen die Axe ist 



sin : cos = ^- '. y c = a l n y c, 



so wie für die Neigung der gegen s gekehrten Endkante co 



2 s 

 2«-l 



sin : cos = o _j : yc = aV 3 : ( 2 n — 1 ) 7 c 



Betrachtet man das sechsundsechswinklige Zwölfeck (Fig. 5.) der ge- 

 meinschaftlichen Grundfläche der beiden Pyramiden des Sechsundsechs- 

 kanters (Fig. 2.) oder den Querschnitt auf seiner Axe cc (Fig. 2.), so 

 ist klar, dafs das Verhältnifs der zweierlei Radien des Zwölfecks (Fig. 5.) 

 Cn und Co das nemliche ist, als das der Linien Cn und Co in Fig. 1. 

 Also verhält sich (Fig. 5.) 



