IS Sit/.iiii5 iler plivsikaliscli-inathenintisehen Klasse vom 7. Januar 1915 



wenn ühdlijuiitt. Ix'i den ()[)tischeii Messungen jedenfalls in sehr viel 

 gerin^ficin Maße an/.ulu'ingen wie bei der Ermittelung der Dielektri- 

 zitätskoiistauteu. Erfahrungsgemäß sind kleine Löclier in der reflek- 

 tierenden Platte, wenn die Dimensionen dieser Iloldräume gegen die 

 \Vellc'nlnnge klein sind, auf die Intensität der reflektierten Straldung 

 ohne Einfluß. Wie Hr. Tu. ;\Ieyer' kürzlieli gezeigt hat, reflektiert 

 sogar ein (Jitter aus i)arallelen Drähten die senkreeht ziu" Drahtrich- 

 timg polarisierte Strahlung noch ]»raktisc]i vollkonuncii, d. h. ebenso 

 Avie ein massiver Metallspiegel. wenn Durchmesser imd Abstand der 

 Drähte gegen die Wellenlänge klein sind. Es kommt noch hinzu, daß 

 Ix'ini Scldeifen und Polieren der Platten die Poren und Löclier in der 

 Obertläclienschichr nahezu vollkommen verseliwinden. Man wird des- 

 hall) annelimen dürfen, daß die gemessenen Reflexionsvermögen für 

 IMaterial von ncmnaler Diclite gelten. 



Aus den Zahlen der Tabelle I gelit liervor, daß bei allen festen 

 Körpern das Reflexionsvermiigen für die langwellige Strahlung des 

 Queeksilberdampfs von dem avis der Dielektrizitätskonstante berech- 

 neten Werte vf)n Reo nur Avenig verschieden ist", und zwar ergibt 

 sich die letztere Größe der Dispersionstlieorie entsjirechend als die 

 kleinere^. Ausnahmen von dieser Re"el kommen um- bei dem Am- 



' Tu. JIever, Redcxion langwelliger Wärinesti-alilfii an rauhen Flächen und 

 Gittern, I)issi>rtation, Berlin 1913. 



- Bei dem Kalomel ist diese Differenz unverhältnismäßig groß. Die Ursache ist 

 wahrscheinlich in der eigenartigen Struktur der Platte zu suchen, deren Herstellimg 

 in einer früheren Arheit heschriehen worden ist (diese Berichte S. 531, 19 13). Die 

 Platte besteht aus Kristallen des ([uadratischen Systems, deren optische Achsen nahezu 

 senkrecht auf der Plattenoherlläche stehen. Bei der Messung der Dielektrizitätskon- 

 stanten waren also die Kraftlinien des elektrischen Feldes angenähert parallel mit der 

 optischen .Vchse gerichtet, während hei der Bestin)mung des Refle.xionsvermögens die 

 nahezu senkrecht einfallende Strahlung I-"elder erzengt, deren Ki'aftlinien mit der Platten- 

 oherlläche ungefähr parallel laufen, also auf der optischen Achse fast genau senkrecht 

 stehen. Vermutlich ist die Dielektrizitätskonstante des Kalomels parallel und .senk- 

 recht ZIU- optischen .Vchse verschieden, und zwar in dem Sinne, daß sie im letztgenannten 

 Falle den größeren Wert hesitzt. Der in Tabelle I aufgeführte Wert D = 9.3Ö wäre 

 dann zu klein. Aus den hier dargelegten Gründen dürfen auch bei den untersuchten 

 Gips- und Ivalkspatplattcn nicht die Dielektrizitätskonstanten für parallel zur Spalt- 

 lläche geschnittene Platten zum Vergleich herangezogen werden, sondern die entspre- 

 chenden W(!rtc von lijo sind aus den Dielektrizitätskonstanten zu berechnen, welche 

 für die senkrecht zur Plattennormale liegenden Richtungen gelten. Bei dem optisch 

 zweiachsigen Gi[)S fallen in die Plattenoherlläche Je nach der Polarisationsrichtung der 

 Strahlung sehr verschiedene Werte der Dielektrizitätskonstanten, welche zwischen 

 9.9 und 5.1 schwanken. In Tabelle I ist dei- Mittelwert 7.5 eingesetzt. 



■* Die Mehrzahl der untersuchten festen Substanzen zeigt in .Schichtdicken von 

 einem Millimeter wieder merkliche Durchlässigkeit für die langwellige Stiahlung des 

 Queeksilberdampfs. Innnerhin mag in einigen Fällen der Kxtinktionskoeffizient noch 

 so beträchtlich sein, daß er eine nachweisbare Erhöhung des Rellexionsvcrmögens 

 herbeiführt. Der größte Teil der Differenz zwischen den beobachteten Reflexiousver- 



